4o4 Considerazioni Geometriche ec. 



_ v v 



1-+-0 CI O l-t-B O 



La prima di queste integrata di nuovo rende 



k o,x 



Sxe 



h 

 i6 ' 

 V'= Uè 



-- ( — ■ ) 



d' onde attesa la grandezza arbitraria del tratto progressivo 

 ^x al di sotto della profondità o^x = z, si ha tosto 



■ Sk i k \ 



' u=Ve " (/) 



e di qui i valori della velocità V, V per quelli inter- 



i-t-o '■ 



valli tutti, che occorreranno all'approssimazione del tempo 

 neir altra equazione. 



Vediamo in questo caso della restituzione al serbatojo 

 del total peso d' aria m dimesso nella salita , che la discesa 

 è continuamente ritardata dall' altezza X fino a terra , dove 

 però non si repristina l'equilibrio della macchina, bensì estre- 

 mamente piccola è la velocità d'arrivo^ giacché diviene 



3k(n—l) 



= Uè "' 



37. Se il peso m d'aria restituito al nostro condensato- 

 re sarà •< m, la macchina non arriverà fino in terra, anzi non 

 oltrepasserà il punto d'altezza X=Alog.«, e rimarrà sta- 

 zionaria nell'altezza intermedia , ., 



'X = k log. ^ ^ rr Cd) 



e avrà luogo in questo primo tratto di discesa la velocità 

 massima 



