Del Sic. Prof. Gio. Battista Magistrini 4^9 



Finirò questo numero avvertendo di nuovo , che nelle 

 approssimazioni precedenti del moto della macchina durante 

 il corso del peso ho considerato principalmente il caso svan- 

 taffofioso di una breve durata 6 della corsa medesima. Quan- 

 do al contrario sarà molto lungo quesio intervallo, potrà in 

 esso stesso aver luogo permanenza di moio, e allora bisogne- 

 rà fermarsi sulT equazione a differenze finite del num. 56. in- 

 tegrandola colle sostituzioni fin dove si troverà costante il 

 valor di m'. , e ciò pel primo intervallo d'azione del peso. Si 



procederà con tal valore al calcolo del susseguente interval- 

 lo d' azione ; e il numero delle sostituzioni in questo neces- 

 sarie per giugnere alla permanenza, numero , che misura il 

 tempo dell' accelerazione, sarà lo stesso per tutte le altre al- 

 ternative di seguito. 



64. XI. Prendiamo ora sazgio numerico anche delle for- 

 molo di questa manovra orizzontale assumendo elementi in 

 pratica il più che sia possibile opportuni e verificabili, o ta- 

 li almeno, che certi essere possiamo, che i risultati di una 

 buona esecuzione al di sotto non rimarranno a quelli^ che le 

 iormole ci daranno ad argomentare. 



Siano primieramente pel sistema della ruota 



Q =: lib.Qo = Kilog. 32^,-566.5 ; D' = pie. io = met. .SjOogSS ; 

 B = pie. 2, b =/J. 1 — ; C =p- — ; 6' = min. sec. 75. 



Pel sistema dei volanti 

 2L = pie. 6 ; a =p. ^ ; c'= e = ^ ; B'=/7. ^ -, r=p. i -i- ; 



i"" = pie. quad. o,coo34i ; 7i'^ i3. 



Diamo a tutte le parti la densità del ferro, e sia perciò 

 comparativamente all' aria . 



d' = d = 6490. 



Per la quale ipotesi potremo assumere con tutta l'abbon- 

 danza di pesi, e momenti d'inerzia .1 it 1 

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