Di Ottaviano Fabrizio Mossotti 2.6^ 



ossia 



(3o) A = eD. 



Poniamo ora nell' equazione (27) per z e A 1 valori testé da- 

 ti, riflettendo che la differenziale di / è relativa soltanto al- 

 la variabilità di ^^ si avrà 



Integrando quest'equazione relativamente ad 5 ed estendendo 

 l'integrale da s = o a 5 = A, si ottiene 



In quest' ultima equazione f rappresenta la somma dì tutte le 

 forze acceleratrici agenti sull'elastro, ossia il complesso del- 

 le forze dalle quali è accelerato il movimento di tutte le par- 

 ticelle dell' elastro . Da questo complesso di forze risulta la 

 forza elastica colla quale la fibra tende a rimettersi nel suo 

 stato: valutando quindi questa forza elastica cogli esperimen- 

 ti riferiti al numero 5. e ritenendo le denominazioni in tal 

 numero usate, avremo l'equazione 



Si elimini da quest' equazione la e per mezzo di quella segna- 

 ta (2,9) osservando ohe la quantità D a^ A esprime la massa 

 dell' elastro la quale è costante, e che rappresenteremo con 

 w si otterrà 



/o \ mi d^z' \ A — z' 



(3^) -7 (^ì=èP-A::rx- 



Quest'equazione è la medesima che quella segnata (i3),che 

 al numero 5. abbiamo visto rappresentare il moto oscillatorio 

 d' un' elice ; quindi, dovendo anche nel presente caso esten- 

 dersi nelle integrazioni fra i medesimi limiti, avremo per la 

 soluzione completa del problema le stesse equazioni (i4)? (i5), 

 (16), (17) ec. che servono per la spirale. Se adunque imma- 

 giniamo che la massa della spirale sia uniformemente concen- 

 trata nell'asse cosi che quest'asse divenghi una fibra elastica 

 della stessa lunghezza e della stessa forza dell' eliccj è evidente 



