Di Ottavtano' Fabiut^io Mossonr 267 ^ 



12, Scolio. Dinotiamo più generalmente la forza di ela- 



A — -' 

 sticità g/? -jf^T '^ q"a'e in questo caso è negativa, colla let- 

 tera — p, e facciamo altresì A — 2' = :i;, 1' equazione preceden- 

 te (33) diverrà 



Quindi moltiplicando un membro e l'altro per l --,— I ed in- 

 tegrando si avrà 



Sia rappresentato 1' elastro nel caso presente dalla retta AB^ 

 è sia Bb lo spazio in fine del quale la forza di elaterio è nul- 

 la . Rappresentando colla retta BF la forza p al principio del 

 moto, e costruendo la curva bEF nella quale le coordinate CD, 

 ed corrispondono alle forze di elaterio negli istanti ne' quali 

 il punto B ritrovasi in C, e, sarà fpdx eguale all' area BF^, 



dunque scrivendo u per la velocità ( 7- ) ? si avrà 



(34) {M-h~)u'' = BFb 



dove qui l'eguaglianza è posta per la proporzionalità. Il Conte 

 Giordano Riccati nel suo Trattato delle corde o fibre elastiche 

 schediasma i. numero VII. proponendosi lo stesso problema do- 

 po aver fatta la medesima costruzione prosieguo cosi , egli è 

 facile a concepire che V aja triangolare bFB pareggia V in- 

 tiera azione delle forze sollecitanti. Ora a guest' azione s'e- 

 guaglia V aggregato delle forze vive acquistate e dal peso sti- 

 rante M e dalle menome particelle che compongono la corda „ 

 Essendo la forza viva del corpo M eguale ad Mm" ed avendo 



trovata quella dell' elastro eguale ad j «*, stabilisce perciò 



1' equazione 



( M -1- ^ ) «^ = Z^BF 



colla quale al numero Vili conchiude che un elastro matè- 

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