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Ma sul)itocliè tant'oltre si sarà progredito nella resistenza 

 de' fluidi da scoprire la precisa posizione del centro di resi- 

 stenza diretta di un cilindro non affatto immerso in un flui- 

 do di ampiezza finita^, allora con assai agevolezza potrassi me- 

 diante la squadra reometrica determinare la velocità media in 

 qualsivoglia verticale di una corrente. 



In fatti sia la squadra EFC ( Fig. 9. ) sospesa ad asse oriz- 

 zontale G , e sia la sua asta GC immersa nell' acqua di un 

 canale o fiume sino quasi a toccarne il fondo MN. Si fruga in 

 O il centro di resistenza della porzione sommersa HC; e ])on- 

 gasi EG=(2, Gri=Z»,, HOr=c, HC=/. In oltre si ritenga espresso 

 da r il raggio della sezione traversale dell' asta , da g la gra- 

 vità, da I il peso specifico dell' acqua, e si disegni con w la 

 velocità media dell' acqua nella verticale HC, e con P il peso 

 che collocato all'estremità E bilancia la forza d'urto contro 

 la parte immersa HC. 



Si è già altre volte dettOj che la resistenza di un cilin- 

 dro retto percosso dall'acqua perpendicolarmente al suo asse 



vale — del peso di un prisma d'acqua avente per base la se- 

 zione longitudinale del cilindro , e 1' altezza eguale a quella 

 dovuta alla velocità del fluido; cosicché la forza dell'urto con- 

 tro HC sarà espressa da -^-^ w*. E poiché questa forza si può 



O 



supporre tutta raccolta nel centro O di resistenza ; quindi il 

 suo momento pareggierà -^-^-^ (Z'-l-c)w*. Ma dee questo momen- 

 to equiponderare 1' altro del peso P; adunque si avrà 



Donde traesi 



