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merica , noi esamineremo alcuni casi , ne' quali l' equazione 

 (B) , prendendo una forma più semplice , è risolubile rispetto 

 all' incognita Q. 



6. Consideriamo il caso in cui l'area della luce, fornita di 

 battente , è assai piccola rispetto alla sezione del canale , in 



modo che si può trascurare il termine — ^j^? • ^^ conosce fa- 

 cilmente quando questo termine si possa trascurare , note 

 che siano le dimensioni e la posizione della luce, e la sezio- 

 ne del canale. In questo caso l'equazione (B) diventa 



-1 A 



Combinando questa equazione colla (A), e notando che si ha 



H = D-Ha-t-Z-, 

 e facendo per brevità 



a essendo in questo caso una quantità costante , si trova 



(.) _ v = ^ .[(H-D)'-(H-D-a)"]; 



, 3 3 



(a) .- Q = aL. [(H-D)^— (H-D-fl)''], 



e così riguardando D ed a come costanti, cioè la posizione 

 e le dimensioni della luce come invariabili , qualunque sia lo 

 stato permanente del canale, si avranno la velocità media v, 

 e la portata Q del canale espresse in funzioni note dell' altez- 

 za H. Si conosceranno quindi le ragioni colle quali questa ve- 



