578 Riflessioni ec. 



e si avrà un' idea abbastanza precisa e chiara dell' andamen- 

 to della funzione di H contenuta nel secondo membro di que- 

 st'ultima equazione, osservando che essa è sempre tale che si ha 



v< 



Soci/h — D — A 



aH 



3a,/H-D-^ 



■' I ;■' 



come è facile di assicurarsi , ritenendo che nelle precedenti 

 relazioni non deve mai essere H < D -h a. Questi limiti fra i 

 quali è sempre compresa la velocità media , sono assai vicini 

 tra loro, anche nel caso più disfavorevole , come si può facil- 

 mente vedere. 



II. Passiamo ora al caso in cui la luce dello sbocco, es- 

 sendo fornita di battente, non è più assai piccola rispetto alla 

 sezione del canale. In questo caso non si può trascuiare la ve- 

 locità colla quale le molecole arrivano alla luce , e si deve far 

 uso dell' equazione (B). Perciò se in questa e(]uazione mettia- 

 mo in vece di Q, a-hb e b i loro valori liLf, K — L ed 1! — L— a 

 avremo 



(C) . = ^ (H_D^^)^-(H-D-a-^|)% 



la quale equazione darà la rehizioue tra t; ed H ne' diversi 

 stati permanenti del canale. Diflerenziandola rispetto a z^ e ad 



H , V essendo funzione di H , e facendo ^ = o , si ottiene 



primieramente H = co : ma quando H = ce , l'area della lu- 

 ce, la quale è invariabile, diventa piccolissima a confronto 

 della sezione del canale , perciò in questo caso si hanno le 

 conseguenze giù esposte al n.° 8. 



