6ia Riflessioni ec. 



Si può ancora notare che posta la sezione del canale ret- 

 tangola e della larghezza aL , si ha .,, 



HL 



D = 



H-^L 



Perciò negli stati permanenti ne' quali H è assai grande ris- 

 petto ad L ^ si ha prossimamente D = L ; e quindi 



uz=\ z=z cost. ; Q = aHLV. 

 Si osserverà in fine che quando il profilo della sezione del 

 canale inclinato è composto di più curve espresse da equazio- 

 ni diverse tra loro , le equazioni (M) ed (N) dovranno modi- 

 ficarsi in una maniera simile a quella esposta al n.° o.^; e le 

 relazioni tra la portata, 1' altezza e la velocità media non ri- 

 marranno più le stesse in qualsivoglia stato permanente del 

 canale. 



33. Termineremo queste riflessioni esponendo il seguente 

 metodo assai semplice per risolvere numericamente rispetto 

 alla quantità Q l' equazione 



3_ . _3_ 



a 2 



(B) Q=±^l^/.g.[[a^b^^^) -{b-^^-^.) ], 



nella quale, come abbiamo veduto ( n." 5. ) Q rappresenta as- 

 sai prossimamente la portata di una luce rettangola e verti- 

 cale, di cui Z è la larghezza, a l'altezza, b il battente, e li. 

 bero 1' efflusso, quando l'area di questa luce non è molto pic- 

 cola rispetto alla sezione del canale, di cui L è la larghezza, 

 ed H l'altezza. 



Cerchiamo i limiti fia i quali sempre e necessariamente 

 è compresa la quantità Q. Se si prende per l' altezza dovuta 

 alla velocità media dell' efflusso quella che corrisponde alla 

 metà dell'altezza della luce, allora la portata, che chiamere- 

 mo P, sarebbe data dall'equazione 



dalla quale si ottiene . .: , „ . . ', , ; 



