Del Sic. Giovanni Santini 4^3 



pende il campo del sistema, si indichino per tsq. tir 



L'angolo (p nella teoria dei cannocchiali rappresenta il mez- 

 zo campo , ed è sempre un piccolo angolo , che si può sup- 

 porre uguale alla sua tangente od al suo seno ; le quantità 

 cr , sr' sono frazioni assolute, per le quali sì stabilisce gene- 

 ralmente la condizione, che non debbano risultare maggiori di 

 i , affinchè le intere aperture delle lenti non risultino maggiori 

 della metà della loro distanza focale. Gli indici di rifrazione nel 

 vetro di cui si formano le lenti , siano per i raggi di media 

 rifrangibilità rappresentati rispettivamente da in,rn,in' . . ., 

 e per i raggi estremi dello spettro ricevano le variazioni dm, 

 dm , dm . . . , quantità che riescono abbastanza piccole per 

 poterne trascurare le potenze superiori alla prima. I raggi 

 delle superficie della prima lente siano R , R'; della seconda 

 R", R'"; della terza R'" , R", ec. Questi raggi devono riguar- 

 darsi come positivi per le superficie convesse , negativi per 

 le concave ; cosi pure le distanze focali p, <j , r si riguarde- 

 ranno come positive nelle lenti di convergenza, negative nelle 

 lenti concave , o di divergenza. I numeri arbitrarli , dai quali 

 dipendono i raggi delle lenti , e le abeirazioni di sfericità sia- 

 no A, /l', X" . . . Questi saranno sempre positivi, e maggiori 

 di uno ( Teor. l. voi. § io3. ). Si assumano inoltre le deno- 

 minazioni ivi stabilite ( § io4- ), cioè si ponga 



__ m(4m— 1) . ^ __ 4(m-i)» ^ 



4-»-m^am' nfam-t-ì) 



" 2(m-t-a)(m'^i ) ' a(m-+-a)(ra— i) • 



ml/Am—t 

 T = — 



a(TO-i-a)(m— 1) ' 



Fra le quantità precedenti esisteranno per i principii 

 della diottrica ( supponendo trascurabili le grossezze delle len- 

 ti ) le equazioni seguenti 



