a8 Sopra la Forza ec. 



Sia quest' altezza eguale alla distanza della sezione d h' 

 da ed ; essendo le velocità dell' acque sgorganti da piccole 

 luci aperte in gran vasi, dovute alle altezze dell' acque so- 

 pra le luci, è manifesto che, se fosse tutto ad un tratto tol- 

 ta via la canna cdfe e l'acqua del vaso giungesse alla sola 

 altezza h di db' sopra ed, l'acqua continuerebbe a sgorgare 

 da ed con la velocità u, e se l'acqua giungesse ad un'altez- 

 za sopra ed eguale ad H — h; 1' acqua sgorgherebbe da ed 

 con velocità dovuta all'altezza H — h; cioè con velocità = 

 j/ag'(H — II) , ossia = \/ c^ — f^ , poiché 2gH = e* ; agA = u*. 



Ora se quando e' è la canna, e l'acqua della vasca giun- 

 ge fino ad AB, cioè all'altezza (H — A)-)-A, l'acqua sgorga 

 con velocità v dovuta alla sola altezza A, è pur forza con- 

 cliiudere, che si estingue, ossia che rimane virtuale ovvero 

 di sola tendenza la velocità \/ c^ — v'^ , dovuta all' altezza 

 (H — A), imperciocché se non si estinguesse ^ c"^ — f"", l'acqua 

 non sgorgherebbe più con la velocità v, che sarebbe con- 

 tro la ipotesi. 



E dunque indubitato che l'acqua sgorgante da ed, quan- 

 do c'è la canna, avrà due velocità, l'una effettiva, ed egua- 

 le a ti , 1' altra virtuale , ed eguale a \/ c^ — v^ . Ora per la 

 velocità effettiva v, essendo essa eguale ( §• 2,." osserv." i. ) alia 

 velocità dell' acqua della canna, è chiaro che T acqua sgor- 

 gante non ])0trà fare forza alcuna sopra l'acqua della canna, 

 e che per la velocità di tendenza \/ c^ — u^ , dovrà fare su 

 l'acqua della canna una pressione eguale al peso d'una co- 

 lonna d'acqua, che abbia per base l'area premuta ed e per 



altezza H — li, cioè eguale ad a^g(H — h)z=.a^ A^ "T ) 



(per essere H = ^, A = ^^j = aa(^j . 



Ciò posto , e non potendo, siccome è evidente, la forza 

 motrice consistere se non nella suddetta pressione, si fa ma- 

 nifesto ch'essa forza sarà misurata dalla formola ad \ ^ )' 



