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 Nella prima Memoria diedi pure la dimostrazione di 

 un latto, che sembrami essere fondamentale (*). Esso con- 

 siste in ciò, che un corpo non elettrizzato (metallo, car- 

 bone, solfo, ebanite), acquista una carica elettrica positiva 

 quando è investito dalle radiazioni. Apposite esperienze 

 mi condussero a trovare la legge di questo fenomeno, la 

 quale risulta da ciò che segue. Quando le radiazioni ca- 

 dono sul corpo, questo si carica gradatamente di elettri- 

 cità positiva ed acquista cosi un potenziale positivo, il 

 quale seguita ad aumentare di più in più lentamente, 

 sinché diviene sensibilmente costante. Ora, il valore fina- 

 le che si raggiunge è diverso non solo secondo la na- 

 tura del corpo, ma anche secondo la sua forma, la di- 

 sposizione dei conduttori circostanti ecc., per cui questo 

 valor finale non ha nulla di caratteristico. Invece, ciò che 

 determina la condizione finale del corpo è la densità 

 elettrica alla sua superficie, nelle parti su cui cadono le 

 radiazioni, poiché diffatti: la densità elettrica massima^ o 

 finale, sul corpo illuminato, dipende dalla stia natura e non 

 dalla sua capacità elettrostatica. Ne consegue, per esera- 

 pio, che se il corpo esposto a ricevere le radiazioni è una 

 lastra metallica piana, che può collocarsi a diverse distan- 

 ze da un'altra lastra tenuta ad un potenziale costante (per 

 es. comunicante col suolo), il potenziale, al quale si trova 

 portato allorché le radiazioni hanno prodotto tutto il loro 

 effetto, è tanto più elevato quanto più le due lastre sono 

 lontane fra loro, poiché infatti tanto maggiore deve dive- 

 nire il potenziale suddetto affinchè la densità elettrica ar- 

 rivi al suo valore costante. 



(1) La prima notizia di questo fenomeno fu data nella mia I 

 Nota [Rend. della R. Acc. dei Lincèi, 4 marzo 1888), e più este- 

 samenle nella Nota V (Rend. della R. Acc. dei Lincèi, comuni 

 cazioni anteriori al -1." luglio 1888). 



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