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assai grandi le dimensioni della scatola in confronto a 

 quelle delle sfere. 



Infatti se Vq è il potenziale della scatola (che è co- 

 stante perchè essa è in comunicazione col suolo) e V^ 

 quello della sfera, quando la densità ha raggiunto il suo 

 massimo valore S , si ha 



V, = Vo + 4uS R, , 



dicendo R, il raggio della sfera. Per sfere di raggi R^, 

 R3, ... si avrù del pari, pei rispettivi potenziali V^Vj . . . 

 ai quali sono portate dalle radiazioni : 



Vo. = Vo H- 41XSR2 



V3 = Vo 4- 4u5 R3 ecc. 



Cioè deve essere costante non più il rapporto fra il 

 potenziale ed il raggio della sfera, ma bensì il rapporto 

 fra la differenza dei potenziali raggiunti da due sfere e la 

 differenza dei loro raggi. 



Se la scatola, pure essendo di rame come le sfere, 

 non è alla superficie interna nelle stesse condizioni di 

 queste, è solo in quest' ultimo modo che si potrà verifica- 

 re la costanza di 6 . Nelle mie esperienze ho preferito 

 adoperare sfere e scatole di uno stesso metallo e di puli- 

 re con carta smerigliata prima di ogni misura, sia la sfe- 

 ra, sia la superficie interna della scatola. 



Dai numeri della tabella precedente si potrebbe de- 

 durre il valore che ha la densità elettrica sulla sfera di 

 rame, allorché ha raggiunto il suo massimo valore. Cosi, 

 per esempio, se la sfera di raggio ^^,5 arriva a un poten- 



12 

 ziale di 0,12 Volta, ossia di -^-— unità elettrostatiche di 



oUU 



potenziale, si avrà 



