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 S = ' ^ = 0,0000G4 (C. G. S.) . 



Questo valore non corrisponde a quello determinato 

 più avanti con altro metodo, il che dipende dall'aver ado- 

 perato nelle esperienze attuali una intensità di radiazioni 

 minore che nelle esperienze che saranno più oltre de- 

 scritte, come pure dalla diversa temperatura ambiente nei 

 due casi. 



4. Nelle esperienze, di cui segue la descrizione, il me- 

 tallo illuminato ebbe sempre la forma di un disco piano, 

 comunicante coli' elettrometro, e collocato parallelamente 

 ad una rete metallica o ad una lastra finamente traforata, 

 comunicante col suolo. Le radiazioni cadevano sul disco, 

 passando attraverso i vani della rete o della lastra trafo- 

 rata. Dimostrai già fin dalla mia prima pubblicazione sul- 

 r attuale soggetto, che se disco e rete sono estremamente 

 vicini, le radiazioni riducono i due metalli allo stesso po- 

 tenziale, per cui se, prima di far agire le radiazioni, si 

 mise per un momento il disco in comunicazione col suo- 

 lo, tanto da poter stabilire lo zero dell'elettrometro, la 

 deviazione che si ottiene illuminando il sistema misura la 

 differenza di potenziale che esisteva fra i due metalli al- 

 lorché comunicavano fra loro. Rigorosamente però, la 

 deviazione suddetta supera sempre alcun poco il valore 

 che misura quella differenza di potenziale, giacche quello 

 dei due metalli (e cioè il disco) che è più fortemente illu- 

 minato resta con una carica positiva. Se veramente la den- 

 sità elettrica sulla faccia interna del disco prodotta da que- 

 sta carica è costante per ogni metallo, la differenza fra la 

 deviazione finale ed il valore della differenza di potenziale 

 dei due metalli, dovrà essere tanto maggiore, quanto più 

 lontano si pone il disco dalla rete. Ciò verificai sempre, e 

 fu anzi questo fatto che mi condusse a trovare il fenome- 

 no del caricarsi d' un conduttore scarico illuminato. 



