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 isolato d'una piccola pila ausiliaria) un poco di elettricità 

 positiva al disco. Sotto V azione delle radiazioni la devia- 

 zione decresce lentamente. Quando l'ago non si sposta 

 quasi più, si fa una nuova lettura. La media fra le due 

 letture, che per solito non diversificalo che di un millime- 

 tro o due, sarà sensibilmente quella che misura il poten- 

 ziale Y^ che ha il disco quando alla superficie di esso la 

 densità elettrica ha raggiunto il suo valore limite. Lo sco- 

 po pel quale si fanno le due letture è quello di abbreviare 

 la misura. 



Fatto ciò il disco viene allontanato dalla lastra trafo- 

 rata per mezzo delia vite micrometrica di una quantità a 

 esattamente nota (in generale mezzo centimetro) e poi si 

 fanno in modo simile altre due letture. La media di esse 

 sarà il potenziale V.^ del disco nella nuova posizione. La 

 differenza V^ — V, fra i due potenziali, valutati in unità 

 assolute elettrostatiche divisa per 4u e per lo spostamen- 

 to a dato al disco sarà, secondo la formula del paragrafo 

 5, la densità massima sul disco, mentre che la stessa dif- 

 ferenza divisa solo per lo spostamento, darà la forza elet- 

 trostatica che alla superficie del disco fa equiUbrio al- 

 l'azione elettromotrice delle radiazioni. Sempre si trova 

 V^>V^ il che prova che la densità massima S è positiva. 



Coi corpi che sono assai elettronegativi per contatto 

 relativamente allo zinco, p. es., carbone, argento, rame, 

 ecc., i potenziali V, e V^ sono assai elevati se, come fino- 

 ra si è supposto, la lastra A comunica col suolo. Infatti, 

 essi oltrepassano, e spesso di molto, un Volta. In tali con- 

 dizioni la dispersione (che, per quante cure si prendano, 

 ha luogo continuamente dalle parti del disco e dei con- 

 duttori con esso comunicanti, che non sono esposte alle 

 radiazioni) altera le misure. Infatti, non sarà più nel mo- 

 mento in cui cessa la convezione foto-elettrica sulla su- 

 perficie del disco, che la deviazione elettrometrica cesserà 



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