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Tutto ciò è però affatto ipotetico, restando ancora da 

 dimostrare di quale natura sieno le particelle materiali 

 che trasportano la carica negativa, dal conduttore illumi- 

 nato ai conduttori vicini. 



Un ultimo risultato ho tratto dalle esperienze narrate 

 in questo capitolo, e cioè, che mentre coli' aria alla pres- 

 sione ordinaria la deviazione si fa con una relativa len- 

 tezza, non appena l'aria è alquanto rarefatta, la deviazio- 

 ne stessa si fa in modo di più in più brusco e deciso. La 

 convezione diviene dunque mano a mano più rapida al 

 crescere della rarefazione, ciò che è confermato anche da 

 quest' altra osservazione. Se il disco non è ben isolato, la 

 deviazione finale a , specialmente se d non è assai picco- 

 lo, non può giungere al suo vero valore; ma se nell'appa- 

 recchio l'aria è assai rarefatta, il difetto d'isolamento non 

 si fa quasi più sentire, tanto rapida diviene la convezione 

 che produce la carica positiva del disco. Se qualcuno vo- 

 lesse assimilare il trasporto di elettricità negativa dal me- 

 tallo alla rete, ad un fenomeno di conduzione, esso do- 

 vrebbe dire che l'apparente conducibilità assunta dall'aria, 

 allorché il metallo è illuminato, diviene rapidamente assai 

 grande, al progredire della rarefazione. 



Dalla formola a =: 47i5(/ — D risulta che S è propor- 

 zionale ad a 4- D. Ora essendo D sensibilmente eguale al 

 valore che si ha per a quando d è assai piccolo, e cioè 

 press' a poco al primo dei numeri scritti in ogni tabella, 

 cosi dai numeri delle tabelle stesse sarà facile dedurre, se 

 si vuole, quelli di a -f- D , che saranno proporzionali sen- 

 sibilmente a 5 , Ho però preferito riferire direttamente i 

 numeri tratti dalle esperienze, anche perchè la formola 

 precedente non è che approssimativa. 



Ho detto più volte che D è sensibilmente eguale al 

 valore che si ha per a quando la distanza d è piccolissi- 

 ma, donde un metodo per misurare D. Ma ciò non è 



