Di Girolamo Saladini . 3bi 



la difTorenza de' tempi della caduta nel voto , e noli' aria è 

 81 picciola , che qualunque errore nell'osservazione, e ne' da- 

 ti su cni si stabiliscono i calcoli , benché sia minimo , può 

 portare un divario non disprezzabile ne' risultati . Se poi li 

 corpi sono leggeri si prolunga di molto il tempo della cadu- 

 ta per r aria , da cui nasce una deviazione meridionale assai 

 grande . Ma al contrario i corpi leggerissimi cedono alle più 

 picciole impressioni , per cui deviano enormemente dal per- 

 pendicolo, e immergono gli esperimenti in un mondo di dif- 

 ficoltà e d' incertezze ; oltre che in questa ipotesi venendo 

 di molto alterata la gravità, non potendosi neppure per ade- 

 quazione considerare per costante , non potremo con sicurez- 

 za confondere le Traiettorie con la Paral)o!a . 



XV. Altra considerazione si aggiugne ( fig. a ) molto in- 

 teressante . Sia C il centro della Terra , ed XC la direzione 

 della gravità assoluta , ed MXN della gravità combinata . La 

 gravità specifica del corpo cadente sia i , quella del fluido sia 

 n\ il peso assoluto del grave si dica P, sarà il peso del flui- 

 do di egnal volume «P; dunque il corpo in X vena spiato 

 da due forze una P per la direzione NX ; poiché il fluido co- 

 me aderente alla Terra risente la forza centrifuga , e pre- 

 mendo per la direzione della gravità combinata colla l'orza 

 centrifuga Ispinge in su il corj)0 immerso per la direzione 

 MXN . Facciasi i : n così CX : XN , e condotta CO eguale , 

 e parallela ad NX , e congiunta XOF, sarà questa la direzio- 

 ne della gravità da combinarsi colla velocità tangenziale ; on- 

 de la Trajcittoria non passerà più per CX, ma per XO . L'an- 

 golo poi CXO non è sempre disprezzabile . Sia per esempio 

 la gravità specifica del corpo cadente alla gravità specifica 

 del fluido come a : i ; sarà CX : CO : : sen. FÒC : sen. CXO : : 

 2 : I ; ma gli angoli sono come i seni trattandosi di angoli 

 picciolissimi . Dunque 1' angolo FOC = FXM sarà doppio 

 dell' angolo CXO , ~ CXM angolo di deviazione primiera ; 

 dunque in questo caso 1' angelo di deviazione sarà il doppio 

 di quello , che si otterrebbe , se la gravità specifica del flui- 

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