'^Oa Della pressione dell' acqua in moto ec. 



Sol. 



L' equazione del Probi, precedente maneggiata a dovere , 



;z^«* n'^u^ ri'udu C ds 



vale a dire p — A — h -\- x -\- — 77 — — r — r* • \ — 



2/ ^z qdr J z 



dà ciò che si cerca. Imperciocché ritrovata u pel Probi, me- 

 desimo , e sostituito il suo valore in quest' equazione ^ indi 



pi'eso r integrale \ — in modo che svanisca quando .fé— al- 

 la. linea centrale di lutto il corpo d'acqua, cioè — A, ne 

 risulterà p dato per una funzione di 5, oppure z^ o anche x, 

 cioè per una funzione di quantità relative al luogo del tu- 

 bo , dove si vuol conoscere la pressione . Il che era &c. 



6. Cor. Chiamata w la lunghezza del prisma d' acqua , 

 che si slancia dall'apertura nel dato tempo, v la velocità 

 in detta apertura, si ha n^ ii' z^ f^v^i qdr — fdw\ 

 onde r equazione precedente diventa 



I Pv" fvdv Cds 



p^A — Z' + x-f- — u* — - — r — — ; — \ — , dove basterà 

 ^ 2 2,z duf J z 



sostituire il valore di v noto precedentemente per ottenere 



quello di p . 



7. Allorché il tubo AOLB ( Fig. 3 ) ba una largl>ezza 

 rotabile , e 1' acqua in esso contenuta si getta per 1' apertu- 

 ra OL per la sola sua gravità ; la superficie superiore AB 

 durante il moto dell'acqua si mantiene orizzontale, tanto se 

 la perdita dell'acqua viene con altr' acqua risarcita, quanto 

 se il tubo si vd successivamente vuotando . In tal caso tutte 

 le particelle di un medesimo strato orizzontale discendono 

 con uguale celerità , e di qui è chiaro , che le precedenti 

 forniole non potranno più aver luogo in questo caso se non 

 quando la linea centrale sia verticale . Si può però senza dif- 

 ficoltà anche in questa nuova ipotesi degli strati sempre 

 orizzontali ritrovare un'equazione fondamentale con un arti- 

 fizio molto analogo al già praticato nel Probi. III. , avendo 



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