684 Della pressione dell' acqua in moto ec- 



e da ciò ne deriva che anche nelT aria libera il circuito del 

 tuLo non soffre se non la pressione p =. A ~\- p — A — p , 

 che soffre nel vuoto . Che se p diventa negativa , la circon- 

 ferenza del tubo viene allora premuta all'indentro colla fiir- 

 za. = p : imperciocché 1' atmosfera preme dal di fuori al di 

 dentro colla forza A, l'acqua preme dal di dentro al di fuo- 

 li colla forza A — p' ; dunque la pressione dal di fuori al 

 di dentro è = A — (A — p' ) rz. p . 



37. E' poi manifesto , che in questo caso della pressione 

 negativa la pressione interna dell' acqua contro il tubo sva- 

 nisce allorché y/ = A . Per rendere tutto questo sensibile 

 coU'esp-rienza, si saldi lateralmente al tubo cilindrico EFHG 

 ( Fig." 8." ) un altro tubo MSO , che ripiegandosi in S all' 

 ingiù arriva colla sua apertura inferiore O quasi al fondo 

 d' un vaso L I . Si immagini pel foro M dove questo tubo 

 s' inserisce nel primo una sezione NJM del primo ; si cerchi 

 la pressione corrispondente a tal sezione , ovvero il valore di 



p ■=■ X — — j- \ e si prenda di tal hinghezza il tubo MSO , 



che 1' altezza di M sopra O sia ~ p' . Chiudasi ora 1' orifì- 

 zio GH , e si empia d' acqua il vaso ACEGHFDB , la quale 

 discenderà pel tubo MSO nel vaso RQ . Quando 1' acqua nel 

 vaso RQ si sarà alzata sc/pra l'orifizio O, aperto allora GH, 



non solamento esce per CH 1' acqua del vasu superiore CB , 



ma sale nel tempo istesso quella del vaso inferiore RQ pel 

 tubo OSM , e qualora venga supplito con nuov'acqua, il dis- 

 pendio di A D soite per GH insieme coli' altr' acqua, che 

 ascende per OM , e ciò dura fino a tanto che il fondo O si 

 trova sott' acqua (a) . La ragione di tal fenomeno è la se- 

 guente : r acqua del vaso ACEGHFDB preme contro il pic- 

 ciolo foro M , con i^na forza = A — 7^' . Se pertanto il tu- 

 1)0 MSO è pieno d'acqua, e il vaso RQ manca , o è vuo* 



to; 



(4) Dan. Beraoullì Hydrod. Seft. XII. Esper. <F. 



