Di Cii£coRio Fontana . ÓqS 



Dì qui si ricava ii seguente 



TEOREMA. 



46, Nel tubo crlindyico orizzontale EG per cui scorro 

 l'acqua dal vaso AF , e sorte pel picciol foro PO, sta la 

 forza fenditrioe dell' acqua stagnante a quella dell' acqua cor- 

 rente , come il quadrato della, larghezza del tubo alla diffe- 

 renza de' quadrati della stessa larghezza , e dell' orifizio , 



Problema XIV. 



47. Al fondo del vaso IHEL ( fig." io/) è unito il ta- 

 to cilindrico ERBA inclinato all' orizzonte , e chiuso nell' 

 imboccatura AB , sicché l' acqua , che rirnipie il tubo e il 

 vaso sino in IL vi resti stagnante: cercasi la forza , con cui 

 V acqua teadu a far crepar il tubo . 



S o I., 



s 



Si faccia Tanifolo d'inclinazione del tubo all' orizzonte ^ 

 cioè EMG~EAF = (p, il semidiametro delle sue interne se- 

 zioni = r, la sua lunghezza = /, l'altezza IF dell' acqua 

 sopra r iiiferini-tì imhnr.mtnm del tubo = « . Sft ora si piglia 

 una sezione indeterminata MN , e si pone EM = a; , diventa 

 HG — :rsen.©, HF = lse.a.(^, e però GF — {/— a-)sen <p , 

 e IG — a — (Z — jr)sen.(p . Laonde soffre il tubo nell'ele- 

 mento M/?2:'7N della sua superficie dall' acqua premente una 

 forza fen litrice ~ [a — (/ — .t) sen.cpjr^'r , per ciò che si è 

 dimostrato nella soluzione del Probi. Xll.** Integrando per- 

 tanto questa espressione:, il suo integrale T[a — ls&\\/^)x 



I 



H rA:*sen.^ dà la forza fenditrlce per la porzione inde- 

 terminata EMNPt del tubo, né vi ha qui costante da asgiu- 

 gnere all' integrale , perchè si annulla la forza insieme con 



X , 



