696 Della pressione dell' acq'ja in moto ec- 



venendo sempre superioixnente restituita: ritrovare Io sforzo 

 che fa 1' acqua per spaccare il tubo iiell' ipotesi che il di lei 

 KiOto sia già liùotto uniforme . 



S E» 



Sia NT^rt una zona evanescente dell' interna superficie 

 del tubo , ed r il semidiametro della sezione circolare 'b*1 , 

 ii cpial semidiamtttro sari variabile , se tale sarà la largheiiza 

 del tubo. Preso pertanto N« — Ce z: dy , tiovasi la detta 

 zona =: fiTrrdy : e pojchè qualunque suo punto N soggiace pel 



Cor. I1I.° del Probi. VII." alla pressione x — Z< + -—^— -^-^' , 



dove x~lL;, 2=NT, /ì:= AB, /-PF, ^'-IG; perciò la pressione 



della zona sarà iiTtix — b -\- -j, ^ >rr~J ) ''^X • Ma la pres- 



\ (/i — j )z y 



sione sta alla forza che tende a far crepare la zona cerne 



sta la' circonferenza del cerchio al semidiametro: Dunque la 



forza fenditrice della zona sarà = (x — b ■+- -ji — ~7rrj V"/- 



Perlocchè essendo r, z ^ y date per funzioni di .t , V inte- 

 grazione di questa formola differenziale farà conoscere la for- 

 za schiantante per tutto il canale AFFB . Il che era &c. 



5i. Se un tnbo oilinrli-loa >•«*+<-» i-Iono ocgato con UH pia- 



no che passa pel suo asse , la sezione fatta nel contorno soli- 

 do del tubo e un rettangolo , di cui un lato è la lunghezza 

 del tubo , r altro lato è la sua grossezza : e questo rettango- 

 lo appunto è il piano o la sezione di rottura quando la for- 

 za dell' acqua fa crepare il canale , A tali rettangoli sono 

 perciò proporzionali le saldezze o resistenze de' canali com- 

 posti della stessa materia . Se ora tale suppongasi la saldez- 

 za della materia del tubo , che fatto un prisma di questa 

 materia, il quale abbia ss per la sezione di rottura , il mas- 

 simo peso che esso può sostenere senza schiantarsi sia = P; 

 e se inaoUre un tubo orizzontale di lunghezza / ^ di semiclia- 



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