316 Kap. II. Die Mechanik des Kammerbaus b. d. Farn. d. Miliolinen. 



Forscher und auch von einigen anderen Gesichtspunkten aus unsere 

 Darstellung zu geben haben. 



§ 2. Anwendung auf den Schalenbau der Miliolinen. 

 Wenn die Sarkode aus der Mündung der Embryonalkammer hervor- 

 fließt, so wird sie, wie gesagt, über die Kammerwand strömen und 

 sich daran mit einem bestimmten Winkel ansetzen. Es leuchtet 

 nun ein, daß, je weniger Sarkode ausfließt und je größer ihre Ober- 

 flächenspannung ist, desto schmaler die Ansatzstelle des Stromes 

 sein muß; ist dagegen die Quantität Sarkode groß und die Ober- 

 flächenspannung klein, so wird dieser Strom sich über einen größeren 

 Teil der Embryonalkammer ausbreiten. 



Der einfachste denkbare Fall ist nun der, daß die Menge 

 Sarkode so groß ist, oder die Spannung so klein, daß die ganze 

 Oberfläche der Embryonalkammer davon überströmt wird. Diesem 

 Verhalten begegnet man , wie wir gesehen haben , bei Lacazina 

 Wichiiiaiini Schl. (Fig. 92). Daß nun in diesem Fall die Mündung 

 der ersten Kammer derjenigen des Embryonalkanals gegenüber 

 gelegen ist, muß einer Abweichung in der Spannung der Sarkoden- 

 oberfläche an dieser Stelle zugeschrieben werden, obwohl sich dafür 

 zur Zeit noch keine mechanische Erklärung geben läßt. Für die 

 weitere Oberfläche scheint die Spannung eine ziemlich gleichmäßige 

 zu sein, denn die Schale besitzt annähernd eine kugelförmige Gestalt. 

 Tritt bei dieser Art aus der Mündung der ersten Kammer eine neue 

 Menge Sarkode aus, so ist diese größer als diejenige, welche aus 

 der Embryonalkammer hervorkam. Bei gleich gebliebener Ober- 

 flächenspannung und gleicher Beschaffenheit der Schalenwand wird 

 dann die erste Kammer wieder vollständig von Sarkode überströmt 

 werden. Auch jetzt muß wieder eine Inhomogenität der Spannung 

 an dem Pol, der der Mündung der ersten Kammer gegenüberliegt, 

 die Mündung der zweiten erzeugen. Ganz dasselbe vSpiel wieder- 

 holt sich bei der Anlegung der folgenden Kammern. 



Ein wenig komplizierter wird das Verhalten für den bilokuli-' 

 nären Bautypus, wie wir es bei der .^4-Form von Biloculina und von 

 Fabularia angetroffen haben (Fig. 93 u. 94). Hier sind die Quanti- 

 tät und die Spannung der aus der Embryonalkammer hervor- 

 fließenden Sarkode derart, daß nicht die ganze Oberfläche derselben 

 mit Sarkode überdeckt wird, daß aber die Ansatzstelle doch mehr 

 als die Hälfte des Kammerumfangs beträgt. Weil nun der Sarkode- 

 strom mit einer gewissen, wenn auch kleinen Geschwindigkeit aus 

 der Mündung des Kanals hervorfließt, so wird sich dieser Strom 

 über denjenigen Teil der Kammeroberfläche ausbreiten, der dem 

 Embryonalkanal gegenüberliegt. Umstände, wie wir sie später 

 kennen lernen werden, durch die die Richtung dieses Stromes ab- 

 gelenkt werden kann, kommen bei den hier betrachteten Formen 

 nicht vor; die Opposition von Embryonalkanal und erster Kammer 

 scheint hier die Regel zu sein. 



Eine der bedeutendsten Eigentümlichkeiten in dem Bau von 

 Biloculina und Fabularia, und auch bei allen übrigen Miliolinen, 

 mit Ausnahme der Gattung Adelosina, ist nun die, daß der Strom, 

 welcher zur T^ildung der ersten Kammer Veranlassung gibt, an dem 

 Pol der Embryonalkammer, welcher der Kanalmündung gegenüber- 

 liegt, aufhört. Warum das der Fall ist, läßt sich nicht mit Sicher- 

 heit angeben. Wahrscheinlich ist hier die Beschaffenheit der Schale 



