4<S2 V. Hecke und .M. G,,] ds;lilag. 



größerer Ausdehnung, von den Individuen 1' und 2' sind nur 

 schmälere Lamellen vorhanden; stellenweise sind sie so 

 gehäuft, daß keine ungestörten Achsenbilder zustande kommen, 

 doch gibt es auch reine Stellen, in denen deutliche Zonen- 

 struktur beobachtet wird. In dem Individuum '2 ist eine An- 

 deutung eines innersten Kerns vorhanden (<./), um den sich 

 Schichten legen (b, d) mit abnehmendem An-Gehalt, unter- 

 brochen durch eine basische Rekurrenz (c). Die äußerste, 

 etwas getrübte Zone (e) entspricht wieder einer sehr An- 

 reichen Mischung. Im Individuum 1 lassen sich die Zonen 

 hcde wieder erkennen; die Kernpartie a fehlt. 



In 1 liegt die Achse, wenn die .Spur M pfeilrecht ein- 

 gestellt ist, im Quadranten rechts unten, die Achsenebene 

 zieht von links unten nach rechts oben, und in dieser 

 Richtung liegt 7. 



Im Individuum 2 liegt die Achse rechts oben, die Achsen- 

 ebene verläuft von links oben nach rechts unten, und in 

 dieser Richtung liegt 7. 



Die Achsenebenen beider Individuen schneiden sich, wie 

 Fig. 1 verlangt, zwischen Achse und Mittellinie 7. Der Winkel 

 der optischen Achsen A^ A„ ist aus den Messungsergebnissen 

 zusammengehöriger Zonen unmittelbar abzuleiten. Er erweist 

 sich nie kleiner als 12°. Wieder ist die Änderung des Winkels 

 der Achsenebene mit der Spur von M in Beziehung zum 

 Achsenort. Die Achsenebene liegt steiler, je weiter die Achse 

 \"on der Mitte gegen den Rand des Gesichtsfeldes, gegen den 

 Achsenort von Labrador vorrückt. 



In beiden Teilkrystallen sind vS4?altrisse nach /' vor- 

 handen; mit der Spur M bilden sie folgende Winkel: 



il/P^ = +79-2° ( + 70-2°; 

 ^[P, = -83 -(3° (-81°). 



Die in Klammer beigefügten Ziffern folgen aus der oben 

 angegebenen Lage des Schliffes. 



Die Bestimmung der Achsenlage ergab folgendes: 



