314 Mousson, über Theorie der Capillarersclieiiumgen. 



bene Fliissigkeitssewicht p wird sein 



p ^^ a . u = — y u cos <jp. 



Die Theorie stellt sicii nun die Aufgabe, diese 

 Grundg^esetze aus der Natur der sämmtliclien Kräfte, 

 die auf die Theilchen der Flüssigkeit wirken, ma- 

 thematisch abzuleiten , wodurch natürlich auch die 

 Constanlen y und a ihre bestimmte Definition eriialten 

 werden. Hierbei sind im Allgemeinen zwei Wege 

 eingeschlagen worden. Der zuerst von Laplace'"") 

 (1806) und dann von Poisson*^-) (1881) befolgte bil- 

 det, der Form nach die Ausdrücke der auf jeden 

 Punkt der Oberfläche wirkenden Kräfte und stellt die 

 Bedingung' für das hydrostatische Gleichgewicht dieser 

 Kräfte auf. Der andere Weg-, zuerst von Gaussf) 

 (1880), und neuerdings von Beerff) (1869) einge- 

 schlagen, leitet die Bedingung des Oberflächengleich- 

 gewichtes aus dem bekannten Satz der virtuellen 

 Bewegungen ab. Beide Wege haben bisher nicht 

 anders als mit einem bedeutenden Aufwände mathe- 

 matischer Entwickelungen zum Ziele geführt. Es 

 scheint mir aber möglich, unbeschadet der wissen- 

 schaftlichen Richtigkeit, auf sehr einfache Weise da- 

 hin zu gelangen, indem man von vornherein den 

 beiden Constanten die angemessene mechanisch- 

 physicalische Bedeutung gibt. 



Wenn eine gegebene Flüssigkeitsmenge durch 



*) Laplace, Suppl. au Livr. X. de la Mec. Celeste. Paris 1806. 

 **) Poisson, Nouv. Theorie d. l'act. capill. Paris 1831. 

 t) Gauss, Princip. gen. theor. fig. fluid, in statu aequ. 

 Goettingen 1830. 



tt) 0. Beer, Einleitung zur math. Theorie der Elast, und 

 Capill. Leipzig 1869. 



