28 Ott, ein Problem aus der analytischen Mechanik. 



wieder um, geht nach unten u. s. f. Auch da haben wir 

 wieder Symmetrie in Bezug auf die Meridiane, die durch 

 das sich stets wiederholende Maximum hindurchgehen und 

 zwar aus ganz denselben Gründen wie früher. Auch wird, 

 wenn ein Theil der Curve um die constante Strecke l in 

 der Richtung des Parallelkreises verschoben wird, derselbe 

 wieder einen andern Theil vollständig decken. Ja noch 

 mehr, es kann der Theil der Bewegungscurve, der oberhalb 

 des Aequators ist, vollständig zur Deckung gebracht wer- 

 den mit dem Theil, der unterhalb dem Aequator ist, je- 

 doch nicht durch Verschiebung auf dem Ellipsoid. 



2) Gestrecktes Rotationsellipsoid. 

 b <a. 

 In diesem Falle ist 



j 2nb^ P a i„„« + '^«'^ — ^^ 



[a -, a + y^a'^ — h^ ,"1 



-r, 2na^b^[ 1 1 , a-\-fa^ — b'^1 j 



d. f. nun 



a^ — b^L2 4a¥a' — b^ ° a j^^jZ _^2 J 



27ra2&2 &2 + 4a2 f-Qafa^ — b-' , a+fa' — b'l 



log 



«' — &' iafa^-b'*- b'+^a' ^a — fa^'-b^- 



Nun setzen wir zur Abkürzung 



~ = A, dann wird a+|/a^ — 6- = a(l-{-A), 





b^--\-4a^=a^b—k'^), aya^—b^- = a'^L 



