Schneebeli, zur Theorie des Stosses elastischer Körper. 55 



In (1) eingesetzt kommt schliesslicli : 



v 



§ 2. Stoss eines mit einer kugelförmigen 



Stossfläehe versehenen elastischen Körpers gegen eine 



unveränderliche feste Ebene. 



Auch in diesem Falle 

 wird der Stoss in ähn- 

 licher Weise verlaufen, 

 wie in dem schon be- 

 handelten Falle. DieAl)- 

 plattungsfläche ist natür- 

 lich eine Ebene; aber an 

 verschiedenen nicht con- 

 centrischen Punkten der- 

 selben werden auch ver- 

 schiedene Kräfte wirken. 

 Bezeichnen wir die centrale Eindrückung zur Zeit t 



(wo f < K-) mit X, so wird dieselbe in der Entfernung y von 



der Centrallinie nur ^ betragen, und es wird daher an dieser 

 Stelle eine Kraft thätig sein, die gleich ist E |. An sämmt- 

 lichen Punkten, die um y von der Centrallinie abstehen, 

 wird dieselbe Kraft thätig sein. Um die Gesammtkraft 

 zu erhalten, die in diesem Momente der Bewegung der 

 Kugel entgegengewirkt, hat man die Integralsumme sämmt- 

 licher Kräfte zu nehmen von | = a; bis | = 0, und erhält 

 dafür 



und daher die Bewegungsgleichung, wenn wir mit M die 

 Masse des stossenden Körpers bezeichnen 



