Müller, Einleitung in die Hydrodynamik. 



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aus (c) eingesetzt und dabei die unendlich kleinen Grössen 

 zweiter Ordnung vernachlässigt, so ergibt sich 



^= aix +(«2 — Z)y -^(«3 + '/')^, 

 V=Q>i+x) oc-^ b^y 4- (&3 — «"P) 3, 



& = (Ci — ^) X + (C2 — qp) 2/ + Ca 3. 



Dies sind die Coordinaten des Punctes x, y, z nach 

 der Dehnung; diejenigen vor der Dehnung sind die ur- 

 sprünglichen X, y, z. Daher gelten für die Coefficienten 

 der letzten Gleichungen die Kelationen (ß) 



y] ocf zf yf xj z\ 

 Es muss also z. B, a^ — % = &i + Z» ^- ^' %=^ 

 Daraus entspringen die Gleichungen 



&3 — C2 



«2 - &1 , 



,;,== 



Ci 



«?! 



2 



«2 — &1 



2 



(y-) 



welche die Kotationen bestimmen. 



Setzt man die Werthe von gj, i/^, jf aus (y) ein in die 

 obigen Gleichungen, so folgt für die ZAveite Gruppe von 

 Unbekannten 



«2 + &1 



I = (Tj X 



+ 



y+'-^3. 



V = 



g 



2 



Ci + Ös 



a; + 



X + 



Co -(- &3 



+ 



2 

 &3+C2 



2/4- C32, 



(d.) 



2 ' 2 



woraus sich Schlüsse über die Dilatation ziehen lassen. 



Hierzu wähle man den Punct x,y,z auf einer Kugel- 

 fläche, welche mit dem Eadius 1 um den Ursprung der 

 Coordinaten beschrieben ist, d. h. es soll sein 

 x^ + y- + 2- = 1. 



