60 Weber, Theorie der Fresnel'schen Interferenzerscheinungen. 



AlüL .ß.lj ^,, und 1/-^ -ß .^J .2, gleich den Grössen 



sin (mß^) und cos {m ß^) gesetzt werden dürften, so wäre 

 dieses doch nicht mehr gestattet für Orte, die erheblich 

 seitwärts von der rr^-Ebene liegen, wie die Zusammen- 

 hänge 



3 = ^'" + y'' und ß = ^'" ~ y'' 

 "^ ^o -\- a "^ w -\- a 



sofort erkennen lassen. 



Der erlangte allgemeine Ausdruck für die in Q auf- 

 tretende Lichtintensität lässt ohne Weiteres erkennen, dass 



für die Orte, für welche y erheblich > + — 8 ist, d. h. 



für Orte, die ausserhalb des keilförmigen Kaumes liegen, 

 der durch die Ebenen L^ AC u. L^ AC aus dem allge- 

 meinen Kaume ausgeschnitten wird, die Lichtstärke H einen 

 Constanten Werth besitzt. Ist nämlich y bedeutend 



grösser als + — d, so wird ß, = ^^ , ^" so gross, dass 



J. . i_ 



~-ßi . i; .», = sin mß\ und l/-^ . ß, . E^ .,, = 



= COS mßl gesetzt werden darf: der Werth ßo, = ZZI^IljlJF. 

 nimmt dagegen einen erheblichen negativen Werth an, so 



dass \/~. ßi . I? ßu. angenähert gleich — sin mßl und 



r ¥^ • /^a . ^Lßi) angenähert gleich — cos mßl ist. 

 Der hieraus resultirende Werth der Lichtstärke ist 

 H = Ho { — ■ — 1 X^. Aus der Form des allgemeinen 



Ausdruckes (9) der Lichtintensität kann also sofort er- 

 sehen werden, dass die Lichtintensität der Hauptsache nach 



