Weber, Wärmeleitung in Flüssigkeiten. 259 



Als Flüssigkeitsschicht, deren zeitlichen Temperaturverlauf 

 wir messend verfolgen, wählen wir die obere Grenzschicht 

 der Lamelle, weil sich für diese der Temperaturverlauf in 

 einfachster und schärfster Weise ermitteln lässt. Die 

 Temperatur dieser oberen Grenzfläche ist nämlich in jedem 

 Zeitmomente gleich der Temperatur der unteren Grenz- 

 fläche der oberen Kupferplatte; von der letzteren Tempe- 

 ratur aber lässt sich leicht einsehen, dass sie in jedem 

 beliebigen Zeitmomente gleich der gleichzeitigen Tempe- 

 ratur irgend eines beliebigen Massenelementes der oberen 

 Kupferplatte ist. Misst man also den zeitlichen Verlauf 

 der Temperatur einer beliebigen Stelle der oberen Kupfer- 

 platte, so erhält man damit zugleich den zeitlichen Ver- 

 lauf der Temperatur der oberen Grenzschicht der Flüssig- 

 keitslamelle. 



Bei dieser Versuchsanordnung sind die dichtesten 

 Flüssigkeitsschichten immer am tiefsten gelegen; diese 

 Versuchsanordnung lässt also den hauptsächlichsten Fehler, 

 der die Vorgänge der Wärmeleitung in Flüssigkeiten leicht 

 trüben kann und der in der That die Resultate mehrerer 

 der bisher ausgeführten Untersuchungen in der erheblichsten 

 Weise gefälscht hat — die Wärmefortführung auf dem 

 Wege der Flüssigkeitsströmungen — principiell fortfallen. 

 Ein weiterer Vortheil dieser Versuchsmethode besteht 

 darin, dass die eine Voraussetzung in der zu entwickelnden 

 Theorie der Methode — die untere Grenzfläche der Flüs- 

 sigkeitslamelle habe permanent die Temperatur 0° - 

 immer erfüllt ist; die Schwere des Apparats sorgt selbst 

 dafür, dass alles Schmelzwasser durch Verdrängung be- 

 seitigt wird, und keine allmälige Temperatursteigeruug 

 der unteren Grenzfläche der Lamelle durch Stagnation des 

 Schmelzwassers eintritt. 



