260 Weber, Wärmeleitung in Flüssigkeiten. 



Es bedarf wohl kaum der Erwähnung, dass die An- 

 wesenheit der drei kleinen planparallelen Stückchen eines 

 festen schlechten Wärmeleiters den Vorgang der Wärme- 

 leitung in der Flüssigkeitslamelle kaum modificirt. Diese 

 Substanzen haben ein Wärmeleitungsvermögen, das nahezu 

 von gleicher Grrössenordnung ist wie das der Flüssigkeiten 

 und die Summe der diesen drei Stückchen zukommenden 

 Flächen macht noch nicht den fünfhundertsten Theil der 

 Fläche aus, durch welche die Wärmeleitung in der Flüssig- 

 keitslamelle vor sich geht. 



Die Annahme, dass in jedem beliebigen Zeitmomente 

 die Temperatur aller Massenpunkte der oberen Kupfer- 

 platte dieselbe ist, bildet eine der Grundlagen der be- 

 nutzten Methode. Da man vielleicht wegen der ganz be- 

 trächtlichen Dicke der benutzten Platte geneigt sein dürfte, 

 diese Annahme nur als grobe Annäherung gelten zu lassen, 

 halte ich es für angemessen, die volle Richtigkeit dieser 

 Annahme jedem Zweifel zu entrücken. 



Sämmtliche Volumelemente der beiden Kupferplatten 

 und der eingeschalteten Flüssigkeitslamelle mögen die an- 

 fängliche Temperatur U haben. In dem Zeitmoraente ^ = 

 werde das ganze Plattensystem in horizontaler Stellung auf 

 eine ebene Eisplatte gestellt und gleichzeitig einer Um- 

 gebung von 0° ausgesetzt. Die untere Kupferplatte (und 

 damit auch die untere Grenzfläche der Flüssigkeitslamelle) 

 wird in sehr kurzer Zeit auf Null Grad abgekühlt und es 

 entwickelt sich ein continuirlicher Wärmestrom von ab- 

 nehmender Stärke aus der oberen Kupferplatte heraus durch 

 die Flüssigkeitslam eile hindurch gegen die untere Kupfer- 

 platte hin. Gleichzeitig giebt die obere Kupferplatte von 



