278 Weber, "Wärmeleitung in Flüssigkeiten. 



Thermoelement in den Kreis eines aperiodisch gestellten 

 Galvanometers eingeschaltet und nach Verlauf von weiteren 

 20 Secunden wurde der Stand des Galvanometermagnets 

 mit Hülfe von Fernrohr, Spiegel und Skala bei gut wärme- 

 leitenden Flüssigkeiten von 10 zu 10 Secunden, bei schlechter 

 leitenden von 15 zu 15 Secunden abgelesen. Es lässt sich 

 leicht einsehen, dass die in den einzelnen Zeitmomenten 

 abgelesenen Abweichungen des Galvanometermagnets von 

 seiner ßuhelage ein genaues relatives Maass der Tempe- 

 raturen geben, welche die obere Kupferplatte, mithin auch 

 die obere Grenzfläche der Flüssigkeitslamelle, in diesen 

 Zeitmomenten besitzt. 



Der Galvanometermagnet möge sich zu Anfang im 

 Kuhezustande befunden haben. Im Zeitmomente T werde 

 das Galvanometer plötzlich in den thermoelectrischen Kreis 

 eingeschaltet und dauernd darin gelassen. Um den Aus- 

 schlag zu erhalten, welchen der Galvanometermagnet nach 

 Verlauf der Zeitlänge t seit dem Momente der Schliessung 

 zeigt, gehen wir von der allgemeinen Gleichung aus, welche 

 die Bewegung des durch den thermoelectrischen Strom 

 abgelenkten Magnets bestimmt. Zur Zeit t ist die Tem- 

 peraturdifferenz der beiden Löthstellen des Thermoelements 



die in diesem Zeifmomente wirksame thermoelectromoto- 

 rische Kraft ist dann nach der oben gemachten Bemerkung: 



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 Nennen wir W die Summe aller Widerstände des thermo- 

 electrischen Kreises, so ist die Intensität des zur Zeit t 

 erzeugten thermoelectrischen Stromes 



