Weber, Wärmeleitung in Flüssigkeiten. 281 



Die Ablenkung des Galvanometermagnets ist also unter 

 diesen Umständen in jedem Zeitmomente der Temperatur 

 proportional, die in diesem Zeitmomeute in der oberen 

 Grenzschicht der Flüssigkeitslamelle vorhanden ist. Aus 

 den Galvanometerausschlägen Xq, iCj, x.^, . . . , die in den 

 Zeitmomenten tQ, t^, t.2, . . . auftreten, lässt sich daher die 

 Wärmeleitung der untersuchten Flüssigkeit nach der Formel 

 berechnen : 



ji- — li^ 1 7 / a^i \ ^ 



~~ Sl^ tn+i-ti [xu+iJ 



Die Grösse q^ der rechten Seite dieser Gleichung ist 

 die kleinste Wurzel der transcendenten Gleichung 



F^QC 1 



qj ig qJ = 



MiCi (^ h^F^Qc^^ 



■)' 



\ kM^Cj^ {qZlf 



deren rechte Seite durch die Ersetzung der Masse M^ durch 

 das Product ^^F^q^ in die mehr symmetrische Form ge- 

 bracht werden kann: 



d QC 1 



q^tgq^ = 



\ hFQ,C,J, {qylf} 



Da das, nur mit Hülfe der bekannten Wurzelwerthe q^ er- 

 mittelbare, Wärmeleitungsvermögen k in diese Gleichung 

 eingeht, ist eine exacte, ganz allgemeine Bestimmung dieser 

 Wurzelwerthe unmöglich. Indess lässt sich sofort über- 

 sehen, dass sich diese Wurzeln g„ bei passender Gestaltung 

 der Versuchsmethode durch ein Annäherungs verfahren mit 

 jeder gewünschten Genauigkeit berechnen lassen. Da die 

 Grösse h^ durch ein sogleich zu besprechendes Verfahren 

 gleich 0.0057 und der Werth von li für die untersuchten 

 Flüssigkeiten gleich 0.02 bis 0.08 gefunden wurde, da ferner 

 die Lamellendicke zl nur den kleinen Werth von 0.23 Cm., 

 J^ dagegen die beträchtliche Grösse 1.02 Cm. besass und 



