278 Fliegner, Aus- und Einströmen elastischer Flüssigkeiten. 



und ebenso die ihnen äquivalenten Wärmemengen, gehen 

 dem zurückbleibenden Flüssigkeitsquantum verloren, man 

 muss sie demnach von der mitgetheilten Wärmemenge 

 subtrahiren und erhält als Differentialgleichung für das 

 Ausströmen: 



dQ.-Ä[u'-h ^)da =A[^d {O^ ü.) + p'v'dG), 



oder, wie derartige Gleichungen meist geschrieben werden, 



dQ. = Ä \_d{G^ Z7.) + (p'v' -^U'-\- ^) do]. (5) 



dO bedeutet darin also die ausgeströmte Flüssigkeits- 

 menge. 



In Gl. (5) kann man noch w aus Gl. (3) einsetzen, 

 nur mit dem Index x statt 2. Dabei ist allerdings an- 

 genommen, dass man zur Berechnung der augenblick- 

 lichen Ausflussgeschwindigkeit einer Flüssigkeit, welche 

 sich bei einem nicht umkehrbaren Processe in wirbelnder 

 Bewegung befindet, als inneren Zustand den Gleich- 

 gewichtszustand einführen könne. Diese Hj^pothese 

 dürfte sich aber kaum anfechten lassen. Die Ausfluss- 

 geschwindigkeit hängt nämlich allein ab von der Arbeits- 

 fähigkeit der inneren Flüssigkeitsmenge, und diese Arbeits- 

 fähigkeit wird nicht geändert, ob die Moleküle im Gleich- 

 gewichtszustande einen gewissen Beharrungszustand ihrer 

 Bewegung angenommen haben, oder ob sie sich in wir- 

 belnder, unregelmässiger Bewegung befinden. Diese An- 

 nahme macht übrigens auch Herr Prof. Grashof in 

 seiner ,, theoretischen Maschinenlehre" (I. Bd. S. 688). 

 Sie ist auch identisch mit derjenigen, dass bei unend- 

 lich oft unterbrochenem Ausströmen und Abwarten des 



