Fliegner, Aus- und Einströmen elastischer Flüssigkeiten. 279 



Eintrittes vom Gleichgewichtszustände, mit dem Wieder- 

 eröffnen plötzlich der Beharrungszustand des Aus- 

 strömeus sich einstelle. Ferner ist angenähert voraus- 

 gesetzt, dass (IQ^ ohne Einfluss auf w sei. 



Substituirt man also danach w aus Gl. (3) in Gl. (5), 

 so wird dieselbe ,^ 



A [d{0, U.) + {p'V -^U'-hU^—U' +i?x'y. — p'V) dG]. 



Hier hebt sich der Zustand in der Münduugsebene ganz 

 fort, und das ist vortheilhaft , weil derselbe noch unbe- 

 kannt ist. Führt man dann d{0^ U^) aus und berück- 

 sichtigt, dass das ausgeströmte Gewicht dO = — dG^, 

 der Zunahme von G^,, ist, also ü^dG^-\- U:^dG = 0, 

 so ergibt sich 



dQ^ = Ä{GJ C4 + p. v^dG). (6) 



Weiterhin soll nun auch die gewöhnliche Annahme 

 gemacht werden, dass der Process ohne Wärmeaus- 

 tausch stattfinde, dann ist cZQ^ = und 



G^dU^-{-p^v^ dG = 0. (7) 



Hier sind noch drei Variabele enthalten, ^j^, v„ und G^, • U^ 

 ist eine Function von p^ und v^, und dG ist =^ — dG:^. 

 Um den Zusammenhang von p^ und v^ allein , d. h. 

 das Gesetz der Aenderung des Gleichgewichtszustandes 

 im Inneren des Gefässes zu erhalten, kann man nach 

 Gl. (4) G:^ und dG eliminiren. Danach ist 



G^ dv^ + v^dG^ = Gj,dv^ — v^dG = 0, oder 

 v^dG = Gj: dv^. 



Setzt man das in Gl. (7) ein, so hebt sich G^ fort, und 

 es bleibt als Aenderungsgesetz 



dU.-{-p^dv^ = 0. ■ (8) 



