284 Fliegner, Aus- und Einströmen elastischer Flüssigkeiten. 



Von dieser, hier als nofhwendige Folge der früheren 

 Gleichungen sich ergebenden Constanz der gesaramten 

 inneren Arbeit in beiden Gefässen gehen Baaschinger, 

 Zeuner, u. A. aus, um den Zustand im Einströmungs- 

 gefässe zu ermitteln. 



Die Zustandsäuderung im Ausflussgefässe hat sich in 

 den Glchgn. (7) und (8) ganz unabhängig von dem 

 äusseren Zustande gezeigt, insofern man nicht die Zeit, 

 sondern den Flüssigk-eitsinhalt oder das ausge- 

 strömte Gewicht als Urvariabele einführt. Es gelten 

 diese Gleichungen also ungeändert auch für's Ueber- 

 strömen. 



Im Einströmuugsgefässe dagegen erscheint nach 

 Gl. (12) die Zustandsäuderung abhängig vom äusseren 

 Zustande, der aber hier identisch ist mit dem Zustande 

 im Ausströmungsgefässe. Man muss also anstatt des 

 Index 1 denjenigen x einsetzen, und erhält: 



d {G, ü,) - {U^-^p^ v^)clG = 0. (18) 



Glchg. (13) dagegen, welche das Aenderungsgesetz unab- 

 hängig vom übergeströmten Gewicht G darstellt, schreibt 

 sich dann: 



cZ(^)-f-(t/.+i..z;.)-^ = 0. (19) 



In der Gestalt ^{pj, v^) = lässt sich wegen Ver- 

 schiedenheit der Function U bei verschiedenen Körpern 

 der Zusammenhang dieser beiden Grössen auch nicht 

 allgemein darstellen, in speziellen Fällen dagegen ist die 

 Elimination des Zustandes im Ausflussgefässe, sowie auch 

 des übergeströmten Gewichtes G möglich, wenn auch die 

 Gleichungen keine besonders einfache Gestalt erhalten. 



