Das Wechselfeld in Drahtrollen. 75 



experimentellen Dekremente kleiner erscheint, als die theoretischen 

 [er übersieht nämlich bei einem Teil seiner Resultate die Multipli- 

 kation mit dem Modul der natürlichen Logarithmen], mehr qualita- 

 tiver Natur sind, kommt Lomsche so weit, eine Kurve aufzustellen, 



die die Abhängigkeit der Grösse ( -^-r-j, [die theoretisch nach Thomson- 

 Kirchhoff konstant ist], von der Schwingungsdauer (2') darstellt. 



Dolezalek ^) veröffentlichte in den Annalen der Physik eine Unter- 

 suchung über die Widerstandszunahme von Selbstinduktionsnormalien 

 mit zunehmender Wechselzahl. Die Wechselströme waren von einer 

 Hochfrequenzmaschine erzeugt. Das Feld, das sie hervorbrachten, 

 hatte also die Gleichung: 



Z? = J. cos {n t) -^ B sin (w t) . 



Dolezalek konstatierte auch eine Abnahme der Selbstinduktion 



mit zunehmender Schwingungszahl (/«), während er für die Wieder- 



standszunahme mit steigender Frequenz die empirische Formel setzen 



zu dürfen glaubte: ^, ^ , „ 



Jx = Jx. -\~ k w. 



R' = Wechselstrom widerstand 



R = Gleichstromwiderstand 



k = Koeffizient, der mit zunehmender Drahtdicke wächst (eine 

 Behauptung, die mit meinen Beobachtungen völlig über- 

 einstimmt). 



Kurz nachdem Dolezalek seine Versuche veröffentlicht hatte, gab 

 M. Wien '^) auf Grund der alten Anschauung, die mit Selbstinduktions- 

 koeffizienten und Wirbelströmen operiert, eine Theorie der Erscheinung. 



Er fand für nicht allzu hohe Schwingungszahlen die Formel: 



ö = spez. Widerstand 

 m = Windungszahl 



Q == Drahtradius 

 r'i = innerer Spulenradius 

 ro = äusserer „ 



Für höhere Schwingungszahlen fand er eine Reihenentwicklung, 

 von der er selbst sagt, dass sie schlechte Konvergenz zeige. 



Nun nahm Sommerfeld^) das Problem in Angriff und löste es, 



') Drudes Ann. \% pag. 1142. 

 *) Drudes Ann. 14, pag. 1. 

 ^) Drudes Ann. 15, pag. 673. 



