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Franz Rusch, 



wie mir scheint, völlig befriedigend und zwar mit Hilfe der Max- 

 wellschen Theorie. 



Er fasst nicht mehr das Feld um den einzelnen Leiter, 

 sondern den ganzen Kraftlinienstrom, der die Spule durch- 

 setzt, ins Auge und trifft damit jedenfalls das Wesen der 

 Sache. 



Allerdings muss er folgende vereinfachende Voraussetzungen 



machen : 



1. Die Spule ist unendlich lang. 



2. Der Leiter von quadrat. Querschnitt. 



3. Die Dicke der Isolation ist Null. 



Fig 1. 



IZ 



Wenn die Spule unendlich lang ist, dann 

 verläuft [§] (das Feld) parallel der ^-Achse, 

 während die @ (elektrische Kraft) --= Linien 

 Kreise um die Achse Z bilden. (Fig. L) 





Das erzwungene Feld hat die Zeitglei- 



chuni 



mBM . 



^^^pp 



» 



^E 



ii 



iii 



m. 



% 



% 



wm 



WM^ 



WcW^ 





% 



^i 



^ 



wobei natürlich nur der reelle Teil des kom- ; ^ 



plexen Ausdrucks in Betracht kommt. I 



Das Endresultat der Sommerfeldschen Entwicklung ist der Aus- 

 druck : 



M 



+ 



^(m - 0) - (w - 1) ]/^]V [(«i - 1) - im - i2) ]/^ J' 



m = Zahl der Drahlagen der Holle 

 1 ^2 ^3 • • • die aus der Figur ersichtlichen Radien. 

 W ^-= Wechselstromwiderstand 



lln 



Gleichstrom widerstand. 



