80 Franz Rusch. 



Wenn man von dem vorausgehenden komplexen Ausdruck für t 

 den reellen Teil nimmt, so erhält man die Gleichung des spezifischen 

 Stromes. Sie lautet : 



t = y a- 4- ^- "i— • 1/ -^ 1/ -nr-hr srk " ^ -cos [u t + (p) 



' 4jr f r f (io| 2 a — cos 2/^ "■ ^^ 



^ = i2n~ö{n^~6) (r, — r) i] = ]/2jiö {ii -f- ö) (r, — ?') 



a = f2n~6(n^^ (rg — r^) ß -= i2 % ö (n + b) (r., — /-j) 



-1 / ». + 6 sin (»; — /8) Sof (a + ^) - sin (»; + ;3) Sof (a - f ) 



. , .. „ ©in (a + 5) cos (ri-ß) \ cos ()j + ß) dof (a - s=) 



tg<3D = 



]/: 



w +^ Sin (>; - ^) gof (g + S) — sin (>? + ß) gof (n — ^) 



6 ' ein (a + ,?) cos ((/ - /S) + cos (r; + ß) ©in (a - ^) 



Es ist also nicht nur die Amplitude der Stromdichte, sondern 

 auch ihre Phase von (;) abhängig: im einzelnen Draht. [Die Strom- 

 fäden im Draht sind nicht nur von verschiedener Intensität, sondern 

 auch in der Phase gegeneinander verschoben.] 



Das Argument meiner hyperbolischen und Kreisfunk- 

 tionen ist in meinen Formeln ausser von (y/) auch von (ö) 

 abhängig. Dasselbe gilt von der Amplitude. 



Der Gesamtstrom im Draht wird erhalten durch die Integration 

 aller Stromfäden über den Drahtquerschnitt. 

 Er ist: „ 



j tL {/. n — b)t 



Dabei bedeutet N die Zahl der Windungen pro Längeneinheit 

 der Spule. 



Eine ähnliche Gleichung wie für (i) ergibt sich auch für §. 

 Auch von § ist die Amplitude und Phase von (r) abhängig. 



Der Widerstand der Drahtrolle wird durch den Jouleschen 

 Energieverbrauch definiert. 



Wenn ein Strom von der Gleichung: 



i ^= Je~ sin {ii t -{- (p) 

 vorliegt, so wird dieser (pro Widerstandseinheit und pro x • T sec) : 



Energieverlust =E=-^[l-e ) ^ ^^^^, + yj- ') 



') Wenn (n) sehr gross, lässt sich '' ''° ^^g + 62°°^ ^ ~ ^^^^" T vernachlässigen, 

 dann ist 



E^J' 



1 — c 



2 x . ä r 



4-Ö 



