Das Wechselfeld in Drahtrollen. 83 



jy/ und Mö sind von den Sommerfeldschen Koeffizienten J/, und il/g 

 verschieden, 



/ und F sind auch grundverschieden von den Sommerfeldschen 

 cp («) und xl^ (a). Man kann das sofort aus den Grenzwerten dieser 

 Grössen erkennen. 



Es wird nämlich für 



n = cc f=jr=o^ 



während hiefür q) [a) und i) (a) = co wird, d. h. für « = oo wird wohl 

 ii; = 00, aber L bleibt endlich und zwar wird 



Also 



Mit Worten: L nimmt ab mit zunehmender Schwingungszahl 

 und zwar ist der Grenzwert (für u = oo) der Wert, den man mit der 

 gewöhnlichen Solenoidformel für L berechnet (Lq). 



Da der Faktor " ., ' für gewöhnlich in sehr kleinen Grenzen 



bleibt, so sieht man ohne weiteres, dass die Variation von L sehr 

 klein ist. 



Will man die Änderung von L nachweisen (experimentell), so 

 muss man die Drahtdicke r., — r\ = d möglichst gross und r^ mög- 

 lichst klein machen. Dann wird M[ und Mö möglichst gross. 



Der Widerstand. 



Für die Stromdichten in den einzelnen Schichten finden wir 



J, 



1 l/r~ JTi(rm + i — r)_i_ -ik(r„j^y-r) 

 ; __ , 7, J_ \ SJÜL ^ ' ^ Z TT Stn-(>)t 



Es gelten auch hier alle Folgerungen, die schon Sommerfeld 

 gezogen, so z. B.^ dass in angrenzenden Schichten die Stromdichten 

 gerade entgegengesetzte Phasen haben. 



Der Totalstrom ist 



7- H (l n — b)t 



J = -. ^ e. 



(i >i-f>)t 



