Das Wechselfeld in Drahtrollen. 85 



gewonnen wurden : (Isolationsdicke = 0, Drahtquerschnitt ') quadra- 

 tisch U.S.W.) Sie sind experimentell zu korrigieren; ebenso wird 

 « und ß zu verbessern sein. Wie man etwa verfahren könnte, um 

 die richtigen Werte experimentell zu finden, will ich später zeigen. 

 Das Ergebnis meiner theoretischen Untersuchung stellt sich im 

 wesentlichen durch die zwei folgenden Formeln dar: 



Für n = wird <! <> L 3 rf •- i ' 2jj 



„ >< = CO 



Meine Formel für die Selbstinduktion ist ganz allgemein. Sie 

 berücksichtigt nicht nur die Abhängigkeit von den Dimensionen der 

 Normale, sondern auch von der Schwingungszahl. 



Wenn man überhaupt den Hilfsbegriff der Selbstinduktion einführt, 

 so kann man logischer Weise nur durch sie diesen Begriff festlegen. 



Wie aus der Formel für M zu ersehen ist (besonders leicht aus 



der Näherun gsformel : M ^= ^ m^\, hängt die Widerstandszunahme 



sehr stark von der Lagenzahl (m) ab. Diese theoretische Erkenntnis 

 wird durch meine Experimente aufs beste bestätigt. 



Um die Widerstandszunahme klein zu halten, muss 

 man {ni) so klein als möglich wählen. 



Für m = 1 wird 3/ = 1 und — = <D ein Minimum. 



Die Unterteilung des Leiters in voneinander isolierte 

 Elementardrähte hat gar keinen grossen Einfluss auf die 

 Widerstandszunahme. 



Die Firmen, die Selbstinduktionsnormalien herstellen, glauben 

 bekanntlich durch dieses Mittel die Widetstandserhöhung herunter- 

 drücken zu können. Aber die Unterteilung verhindert nur die an 

 sich fast unmassgebliche Variation der Strom dichte im Leiter, nicht 

 aber die bedeutende von Schicht zu Schicht. 



Eine Selbstinduktionsnormalie ohne Widerstandszunahme müsste 

 eine Rolle sein mit einer [einzigen] unendlich dünnen Kupferband- 

 bewicklung in einer Lage. 



*) Ich will die Drahtdicke r.. — ri = r^ — r., = •••• = rZ setzen. 



