Das Wechselfeld in Drahtrollen. 



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Q,^= E • C ist die Endladung nach abgeklungener Schwingung. 

 Sä 



T = 



y^fe-i 



W \2 



2l) 



Schwin gu n gsdauer. 



Der Phasenwinkel (p ist gegeben durch: 



Sin q) 



T 



W 



-^j = d = Dämpfungskonstante. 



Ich will im Anschluss gleich noch eine zweite Schaltung be- 

 handeln, die zwar nicht sehr verschieden ist, aber doch bedeutende 

 Vorzüge besitzt. Das Schema ist in Fig. 3 dargestellt. 



Der Unterschied gegen das erste Fig. 3. 



Schema ist, dass die Stromquelle ^ ST ~ry Z 



aus dem Schwingungskreis ausge- 

 schaltet ist. Die Ladung pendelt 

 nicht mehr um Q^, sondern um 

 Null. f\ 



Bei Schluss von / und // fliesst 

 durch LNE der Strom i^ und C 

 ist geladen auf 



Qo=E-C 



W 



W+N 



Im Kondensator steckt dabei die Energie: 



E- ■ C W 

 2 (W+N)^' 



In L steckt die Energie; 



Wird / durch das Pendel geöffnet, dann gilt für ICL die 

 Energiegleichung . 



— L i di ^= IV i'^ dt -\- -jT Q dQ, 



daraus resultiert die Differentialgleichung 



Die Lösung wird nach einigen unbedeutenden Vernachlässigungen : 



r, ■ To -dt . /2 7r \ 



^'^''oYn'^ sin (^^r^ + 9'j- 



