Das Wechselfeld in Drahtrollen. 91 



Dabei sind j;,„ bezw. x^ die Abszissen des niien bezw. //ten 



Schwingungsmaximums. 



A — Pendelkonstante = Zeitwert eines Trommelteiles. 



A wurde gefunden mit 



. In am— hl ein 



n — m 



X wurde abhängig von T in ein Kurvenblatt eingetragen. 

 Wenn W sich nicht mit T änderte, dann würde k sich als eine 

 Gerade durch den Koordinatenanfang darstellen, nämlich : 



K=[-^)T=^on.i.T. 



Die A-Kurven könnte man die Charakteristiken der Rollen nennen. 



Den Charakter der A-Kurven erkennt man aus den graphischen 

 Darstellungen. Zunächst sieht man, dass die Gerade A^ = Konst. T 

 die eine und die Gerade T" = (also die I -Achse) die andere Assymp- 

 tote der hyperbelähnlichen Kurven ist. 



Für die Rollen mit nur einer Lage ist die Abweichung der 

 Charakteristik von Aj, verhältnismässig klein, also auch die Wider- 

 standszunahme, der rapide Anstieg längs der F-Achse erfolgt erst bei 

 so hohen Schwingungszahlen, dass er mit der gegebenen Messgenauig- 

 keit nicht mehr zu erreichen war. 



Das A der Rollen mit zwei und mehr Lagen zeigt schon von 

 Anfang an eine starke Abweichung von A(j. Der Anstieg längs der 

 F-Achse liegt noch innerhalb des Messbereichs. 



Vom tiefsten Punkt der A-Kurven an beginnt ein sehr rasches 

 Zunehmen des Widerstandes. 



Wir können L konstant annehmen. Dann wird 



W= — ^ — = Konst. ^ • 



In den Kurvenblättern wurde nicht IF, sondern 

 eingetragen. 



^W _ W-Wq 



Wo Wo 



Übereinstimmend mit der Theorie geht also W mit zunehmender 

 Lagenzahl (m) rapid in die Höhe. 



Wenn also die Firmen Selbstinduktionsnormalien (wenn man von 

 solchen überhaupt sprechen darf) von geringer Widerstandszunahme 

 konstruieien wollen, so müssen sie mit der Lagenzahl (Wicklungs- 

 tiefe) zurückgehen. Eine Unterteilung des Leiters nützt fast gar 



nichts, wie aus der A und ~^^^ Kurve der Selbstinduktionsrolle von 



