122 A. Fliegner. ^ 



p V = const., Tv~^ -= const., T'f^= const. (52) (53) (54) 



Glchg. (52) zeigt, dass die Annahme der Glchg. (44) auf die 

 gleiche Gestalt der Kurve führt, wie sonst ; auch der Zusammenhang 

 zwischen T einer- und v oder p anderseits bleibt der alte. Daher 

 gelten auch die dortigen Ausdrücke für die äussere Arbeit. Nur die 

 Wärmemitteilung berechnet sich anders. Sie wird nach Glchg. (44), 

 wenn man noch c nach Glchg. (49) durch l ausdrückt: 



Q. = iT, - TJ [■'^ + a -^-^] . (55) 



Von den vorher besprochenen Kurven gehen als Sonderfälle aus 

 dieser polytropischen herzuleiten : Die Kurve konstanten Druckes 

 für c = a mit A = 0, die Kurve konstanten Volumens für c = ?> mit 

 A == CO und von der isothermischen und isodynamischen Kurve wenig- 

 stens die Gleichung für A = 1 mit c = oo, während die Ausdrücke für 

 die äussere Arbeit und die Wärmemitteilung dafür unbestimmte Formen 

 annehmen. Die Adiabate erscheint dagegen nicht als Sonderfall. 



Man hätte aber von der sonstigen Polytrope auch die Forderung 

 der Konstanz der zugehörigen spezifischen Wärme mit herübernehmen 



und verlangen können: 



clQ^cclT. (56) 



Dividiert man jetzt wieder mit T, so erhält man für die Änderung 

 der Entropie: 



ÄS = c^=c(^i + 4f). (57) 



Setzt man diese Werte in die mehrfache Gleichung (35) ein und formt 

 dann um, wie früher, so findet man für den Zusammenhang der Zu- 

 standsgrössen die drei Ausdrücke: 



Ign [p' - %« - ') + £ -^/ = const. (58) 



Ign {t^-'v"-') + £ T=: const. (59) 



Ign (^"-'■p-*''-'^) +£r= const. (60) 



Diese Gleichungen sind wesentlich gleich gebaut, wie bei der 

 Adiabate, nur treten in den Exponenten an die Stelle der einfachen 

 Grössen a und h die Differenzen a — c und h — c. Dasselbe gilt dann 

 auch von der äusseren Arbeit, die man erhält, wenn man in Glchg. (43) 

 h durch h — c ersetzt. Die Benutzung dieser Kurve würde also gleich 

 umständliche Rechnungen erfordern, wie die der Adiabate. 



