Die Frage nach der atomisüschen Struktur der Energie. l59 



der ganzen Strahlungstheorie bildet ein berühmter Satz, welcher 

 nach Kirchhoff benannt wird. Er vergleicht die Strahlung in Hohl- 

 räumen, deren Berandung gebildet wird von Körpern verscliiedener 

 Beschaffenheit, aber gleicher Temperatur. Nach aussen hin mögen 

 wir uns dieselben als vollständig gegen Wärmeabgabe geschützt 

 vorstellen. Der Satz behauptet dann, dass die Strahlung vollständig 

 unabhängig ist von der Beschaffenheit und dem Material der Wände. 

 Präziser fassen wir die Aussage noch so: Denkt man sich aus der ganzen, 

 in einem solchen Hohlraum vorhandenen Strahlung einen gewissen 

 Teil ausgeschieden, dessen Wellenlänge nur zwischen engen Grenzen 

 schwankt, und führt man diese Operation aus für die verschiedenen 

 zu vergleichenden Hohlräume, so findet man, dass die zu dieser 

 Wellenlänge gehörige Energiedichte überall denselben W^ert aufweist. 

 Nachdem man nun das universelle Moment in der Strahlung erkannt 

 hat, ist die nächste Frage natürlich nach der Art und Weise, wie die 

 zu einer Wellenlänge gehörige Energie von der Temperatur der 

 Berandungen des Hohlraums abhängt. Um diese Abhängigkeit zu be- 

 rechnen, hat man folgenden Weg eingeschlagen: Man geht davon aus, 

 dass die Strahlung ein elektromagnetischer Vorgang ist und bildet 

 nun einen möglichst einfachen Apparat, einen Gedankenapparat, wel- 

 cher imstande ist, die Energiedichte der Strahlung, so weit sie zu einer 

 bestimmten Wellenlänge gehört, zu messen. Ein solcher Apparat besteht 

 z. B. aus einem elektrisch geladenen Teilchen, das wegen einer Art 

 elastischer Bindung um seine Ruhelage Schwingungen von ganz be- 

 stimmter Periode ausführen kann, ähnlich wie ein gewöhnliches Pendel. 

 Wenn man einen solchen Resonator in ein Strahlungsfeld hineinbringt, 

 so wird er aus demselben Energie aufnehmen, und zwar nur solche, 

 deren Schwingungszahl annähernd mit seiner Eigenfrequenz überein- 

 stimmt. Ist er genügend lange im Hohlraum, so wird er einem 

 Gleichgewichtszustand zustreben, indem er pro Zeiteinheit ebensoviel 

 Energie verliert als er aufnimmt. Die Energie, welche er im Mittel 

 enthält, wird der zu messenden Energiedichte der Strahlung propor- 

 tional sein. Der Resonator ist demnach als Messinstrument ohne 

 weiteres geeignet. 



Wir sehen uns nun um nach einem Weg, diese Energie zu der 

 Temperatur der Berandung in Beziehung zu setzen. Aus der Erfah- 

 rung wissen wir, dass ein aus solchen Resonatoren bestehender Kör- 

 per, welcher längere Zeit im Innern unseres Hohlraumes verbracht 

 hat, schliesslich dieselbe Temperatur, wie die umgebende Hülle an- 

 nimmt, so dass dann kein einseitiger Wärmeübergang mehr zwischen 

 Versuchskörper und Hülle stattfindet. Aber weiter wissen wir, dass 

 wir dasselbe erreichen können, wenn wir den aus Resonatoren be- 



