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einander gelegt. Die Wahrscheinlichkeit für den obigen Zustand 

 können wir dann direkt messen dui'ch die Anzahl Male, dass er photo- 

 graphiert worden ist im Vergleich zu der Anzahl Photographien, 

 welche eine gleichmässige Verteilung der Gasmoleküle aufweisen. 

 Berechnet man diese Wahrscheinlichkeit, so findet man dafür 

 den Wert e~^^^. Bedenkt man nun, dass in unserem Liter Gas 

 2,8 . 10^'^ Moleküle vorhanden sind, so wird die Wahrscheinlichkeit 

 gemessen, durch die ungeheuer kleine Zahl e-^.s-io"»^ ^ jj i (^vidiert 

 durch eine Zahl mit mehr als 10^^ Ziffern vor dem Komma. 



Halten wir uns nun vorläufig überzeugt von der Richtigkeit der 

 obigen Überlegungen und wiederholen die Hauptresultate. Einmal fanden 

 wir, dass die Energie eines Resonators in einem Strahlungsfelde pro- 

 portional der Strahlungsenergie ist; andererseits fanden wir, dass 

 die mittlere Energie des Resonators in Berührung mit einem 

 Gas, welches dieselbe Temperatur besitzt wie der Hohlraum, in 

 dem die Strahlung eingeschlossen ist, eine Energie bekommt, 

 welche proportional der absoluten Temperatur ist. Daraus schliessen 

 wir, dass auch die Strahlungsenergie proportional der absoluten 

 Temperatur sein muss. 



Vergleichen wir dieses Resultat mit der Erfahrung: Ich zeich- 

 nete Ihnen eine Figur, längst derer horizontalen Axe die Temperatur 

 aufgetragen ist. In senkrechter Richtung dazu messen wir die zu 

 einer bestimmten Wellenlänge gehörigen Strahlungsenergie. Der 

 vorher theoretisch erschlossene Zusammenhang zwischen diesen beiden 

 Grössen würde dann dargestellt werden durch eine gerade Linie, 

 welche durch den Nullpunkt hindurch geht. Dem gegenüber ergibt 

 nun die Erfahrung ein teilweise stark abweichendes Resultat. Für 

 hohe Temperatur rechts in der Figur ist der Unterschied zwischen 

 den beobachteten und den berechneten Ordinaten gleich einer konstan- 

 ten endlichen Grösse, d. h, die beobachtete Kurve verläuft parallel 

 der berechneten. Je höher die Temperatur wird, um so mehr ver- 

 schwindet also die Differenz beider Energiewerte gegenüber dem 

 Betrag eines derselben. Bei einer Annäherung an den absoluten 

 Nullpunkt nähern sich die beiden Kurven derart, dass sie schliesslich 

 für die Temperatur Null, durch den Nullpunkt des Coordinatensystems 

 hindurchgehen. Besser noch treten die charakteristischen Unter- 

 schiede hervor, wenn man das Verhältnis beobachteter zu berechneter 

 Energie bildet. Dasselbe ist Null im absoluten Nullpunkt und strebt 

 dann bei steigender Temperatur immer mehr dem Werte 1 zu. Die 

 Differenzen zwischen Erfahrung und Theorie treten also besonders 

 dort klar hervor, wo die Energiewerte, welche zur Verfügung stehen, 



