190 Paul Böhi. 



handelt und nach W. Rybczynski die Geschwindigkeit einer flüssigen 

 Kugel in einem zähen Medium eine andere ist als die einer starren, 

 so müssen wir den bei der Berechnung von P verwendeten Wert 

 für V ersetzen durch denjenigen, den uns Rybczynski angibt in 

 Gleichung 14 seiner Arbeit „über die fortschreitende Bewegung 

 -einer flüssigen Kugel in einem zähen Medium" auf Seite 44, An- 

 zeiger der Akademie der Wissenschaften in Krakau 1911 : 



jj _ 'i, G -6' 2 3A+3 



^~ 9 1^^'^'' * 3 i + 2 ' 



wobei Z7die Geschwindigkeit, ö das spezifische Gewicht der Flüssigkeit, 

 2, eine Abkürzung von — dem Verhältnis der Viskositäten und a den 



Radius der Kugel bedeutet; die gestrichenen Buchstaben sind auf die 



suspendierende Flüssigkeit bezogen. Die Viskosität des Wassers bei 20° 



beträgt 0,0101, diejenige des Quecksilbers 0,01589, daraus berechnet sich 



0,01589 



1,573; 3A = 4,719 



= 1,148. 



0,0101 

 3A+3 4,719 + 3 7,719 



3^+2 4.,719 + 2 6,719 



Eine starre Kugel, wo l unendlich gross wird, bewegt sich also 

 im allgemeinen am langsamsten. Unsere Berechnungen wurden durch- 

 geführt, als ob es sich um eine starre Kugel unter dem Einfluss der 

 Schwere handelte, folglich sind die beobachteten Werte für v zu gross. 



Es würde sich also P berechnen: 



P 



9 V 



2 {q-Qo)9 1,148' also für r] =0,0101 



p2 ^ 3,677 und Q [Hg'] = 13,596 



1,148'^* 



Der für P gefundene Wert müsste also mit dem Faktor: 

 1 1 



Vi;i48' 1,071 ^'^^ 



oder die Zahl iV^mit dem Faktor ^ 1,148 = 1,071 multipliziert werden. 

 Wir finden also für unsern Fall Nr. 1 



N = 5,785 . 10-3 1,071 = 6,2 • lO^s. 



Die so gefundene Anzahl N hat aber nur Gültigkeit unter der 

 Voraussetzung, dass das Quecksilbertröpfchen sich frei im Wasser 

 bewegen kann, d. h. dass es nicht beeinflusst wird durch die An- 

 wesenheit einer in der Nähe sich befindenden Wand. Nach H. A. 

 Lorentz (Abhandlungen über theoretische Physik II, S. 23) erleidet 



