426 Otto Bloch. 



a = C' V{Nk—Nj)I\ 



Diese Konstante C kann aber experimentell bestimmt werden, wenn 

 wir voraussetzen, dass wir von nur einem Ellipsoid iV^, Nt, V und 

 I für ein gegebenes Feld genau kennen. 



Prinzipiell ist zu bemerken, dass diese Methode keinen einfachen 

 Sinn mehr hat für den Fall, dass /nicht der Sättigungsmagnetisierung 

 entspricht, sondern vielmehr noch wesentlich mit dem wirksamen 

 Felde variiert. Letzteres variiert aber infolge der Verschiedenheit 

 der beiden Entmagnetisierungskoeffizienten stark mit veränderlichem 

 Azimut. Es gilt dann für das Maximalmoment: 



dP 



dcp 



V{Nj, -iVi) [j2 (cos^ (p - sin^ <p) -^ 2 I^ sin cp ■ cos tp] = 0. 



Da aber -, — seiner Natur nach negativ ist, so muss : 

 d cp ^ 



(cos- 93 — sin^ 9) > , 



^Iso q) < 45°, und die Messung würde die genaue Kenntnis von g? 



und -j — verlangen. Solche Messungen waren beim Experimentieren 



möglichst zu vermeiden und für die Berechnung der Resultate von 

 vornherein auszuschliessen. 



Will man die Abhängigkeit der Magnetisierungsintensität vom 

 wirksamen Felde kennen, so muss man dieses aus dem bekannten 

 äusseren Felde berechnen. Ist nun, wie bei unseren Messungen, der 

 Winkel zwischen der grossen Achse und der momentanen Richtung 

 der Magnetisierung 45°, so ist die in dieser Richtung wirkende Kom- 



ponente des entmagnetisierenden Feldes ^ 1, die in der dazu 



senkrechten Richtung aber ^ — - I. Die letztere wird also der 



ebenfalls zur Magnetisierungsrichtung senkrechten Komponente des 

 äusseren Feldes das Gleichgewicht halten müssen, da ja resultieren- 

 des Feld und Magnetisierung in ihrer Richtung zusammenfallen. Be- 

 zeichnen wir also den Winkel zwischen der Richtung des äusseren 

 Feldes und der Magnetisierung mit ip, so gilt angenähert: 



Nk-Nl I . , 



— ¥ — :h^ = ^^^^' 



Ausserdem ist der Ausdruck für das noch wirksame Feld: 



rr TT , Nk+Nl r 

 H = iZ„ cos t ^ /, 



oder durch Reihenentwicklung: 



