Chef die magnetischen Eigenschaften der Nickel-Kobalt-Legierungen. 427 



Nk + Nl 



H=H,.{i-r.y^^+^i. 



Wird nun, in Übereinstimmung mit der Voraussetzung magnetischer 

 Sättigung, angenommen, dass der Winkel ^ klein sei, so gilt: 



Tj _ TT Nk+Nl j 1 {Nk - Nl ? j2 



" 2 8 Ha 



Nach dieser Gleichung sind zu allen Messungen die wirksamen 

 Felder ausgerechnet worden. 



Es muss hier noch bemerkt werden, dass für die richtige Aus- 

 wertung der / aus der Gleichung a = C V {Nk — Nj) I"^ auch die 

 Volumenänderung infolge der Temperaturänderung zu berücksichtigen 

 ist. Die Folge hiervon ist, dass sich das I bei jeder Temperatur auf 

 eine andere Menge der Substanz bezieht, und wir erkennen von 

 neuem, dass die Grösse I für die Darstellung der Versuchsresultate 

 ganz unzweckmässig wäre. Wir beziehen daher die Magnetisierung 

 auf die Masseneinheit und schreiben I=6D, wobei D die Dichte 

 des Materials bedeutet. Dann ist: 



und es ergibt sich, dass das ö', bei dem die Dichte als konstant und 

 gleich derjenigen bei der gew. Temperatur vorausgesetzt wäre, sich 

 zu dem wirklichen ö verhält, wie folgende Gleichung angibt: 



6=0 \i-\-yt ; 



d. h. das wirkliche ö ist bei höheren Temperaturen grösser als das 

 scheinbar gemessene. Diese Korrektur, die bei den höchsten Tem- 

 peraturen bis 3 ^/o betrug, ist in den später angegebenen Resultaten 

 berücksichtigt worden. Es ist dabei für die ganze Reihe der Sub- 

 stanzen als linearer Ausdehnungskoeffizient der Wert a = 0,000018 

 angenommen worden, wie er, für die in Frage kommende Genauig- 

 keit identisch, von Le Chätelier für Nickel bei 1000° C und von 

 Curzio für Kobalt bei 25° bis 350° C angegeben wird. 



B, Die Versuchseinrichtung. 

 Der Elektrotnagnet. 

 Der zur Verwendung gekommene Elektromagnet war vom Weiss'- 

 schen Typus und in Konstruktion und Anordnung ganz ähnlich dem 

 von F. Hegg beschriebenen ') (Vergl. Fig. 2). Die beiden wasser- 

 gekühlten Spulen trugen je 811 Windungen; jede Spule ergab 2 Ohm 



») F. He^g; Arch. phys. nat. (4) t. XXIX. 597. 191U. 



