Verbesserung des Polaristrul)ometers. 59 



mit der analysierenden Polarisationsebene (Hauptschnitt des Analy- 

 sators) und sodann z/„ und J^ die Verzögerungsphasen der gewöhn- 

 lich und ungewöhnlich gebrochenen Strahlen in der ersten Platte z/'„ 

 und z/'g aber die entsprechenden Grössen für die zweite Platte der 

 Savart'schen Doppelplatte darstellen. Das zweite Glied in der 

 Klammer ist also der Ausdruck, welcher die Interferenzstreifen 

 bedingt. Die Lichtintensität der hellen Streifen im homogenen 

 Licht wird somit sein : 



J ,,,ajc. = A • cos- {v — a) 



und die der dunkeln Streifen : 



/„„■„. = A • [cos- {v — a) — sin 2 « • sin 2 v]- 



Also ist die Differenz D beider Intensitäten, d. h. der hellen 

 und dunkeln aneinaudergrenzenden Streifen : 



Z) = .1 • sin 2 a • sin 2 v. 



Bei meinem Instrument ist der Winkel a beim Gebrauch kon- 

 stant und dagegen v variabel. Die Aenderung, welche diese Dif- 

 ferenz IJ bei der Drehung des Polarisators um den kloinen Winkel 

 dv erfährt, ist daher gegeben durch: 



d D ^' A sin 2 « • 2 • cos 2 v • dv. 



Hieraus ist ersichtlich, dass der Einstellungsfehler dv des 

 Polarisators im Moment des Vcrschwindens der Interferenzstreifen, 

 wo V -= 0° oder OO*' ist, für einen gewissen eben noch wahrnehm- 

 baren Intensitäts-Unterschied D am kleinsten ist, wenn a = 45** 

 gemacht wird. Daher meine ursprüngliche Normierung dieses Winkels. 



Nun hängt aber die Emplindiichkeit des Auges, wie Herr 

 Lippich gezeigt hat, nicht sowohl von dieser Differenz als viel- 

 mehr von ihrem Verhältnis zur ganzen Helligkeit des Gesichts- 

 feldes ab, und da diese im Moment des Vcrschwindens der Inter- 

 ferenzfransen durch : 



J = A cos^ (i' — a) 



gegeben ist, so ist das eigentliche Kriterium für die Einstellung: 



d D 2 . sin 2 « . cos 2ü 



J cos' io — «) 



dv. 



