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Hieraus aber folgt, wenn wir berücksichtigen, dass in der 

 Nähe des Auslöschens der Interferenz fransen v wenig von 0° oder 90*^ 

 abweicht, mit genügender Annäherung: 



, dB \ , 



dv^= —j- • -r cotang a ; 



oder, wenn wir a = 90° — e setzen, so dass e die Abweichung von 

 der senkrechten Stellung der Hauptschnitte der beiden Polarisatoren 

 oder von vollständiger Verdunklung des Gesichtsfeldes darstellt: 



I. d V = — ^ j tang e , 



d. h. der Einstellungsfehler dv des Polarisators im Moment des 

 Verschwindens der Interferenzstreifen, wo v = 0^ oder 90*^ ist, 

 für einen gewissen noch wahrnehmbaren Intensitäts-Unterschied D 

 der hellen und dunklen Fransen im Verhältnis zur allgemeinen 

 Helligkeit des Gesichtsfeldes, ist um so kleiner, je mehr der Winkel 

 e sich der Null nähert. Die Grenze für die Kleinheit dieses Winkels 

 e hängt von der Helligkeit der Lichtquelle ab, da die mit seinem 

 Abnehmen anwachsende Dunkelheit des Gesichtsfeldes nicht zu 

 weit gehen darf. Ich werde diesen Winkel e in der Folge kurz 

 mit S chatten vvinkel bezeichnen. 



Angenommen, es sei der Schattenwinkel e = 5° und-^ = 0,01, 



eine für gewöhnliche Augen noch wahrnehmbare Grösse, so kommt: 



dv = 45" oder 0',75. 



Betrachten wir jetzt zum Vergleich die entsprechenden Ver- 

 hältnisse beim Lippich'schen Halbschatten-Apparat, so ist 

 die Intensität des durch den Apparat auf der rechten Hälfte des 

 Gesichtsfeldes durchgegangenen Lichts, wenn dort der Halbschatten- 

 Polarisator eingeschaltet ist, gegeben durch: 



R = J- cos- (« — £)• cos^ e , 



und auf der linken Hälfte durch: 



L = J- cos- a, 



wo J eine Konstante, a den Winkel, den die Hauptschnitte des 

 Polarisators und Analysators miteinander einschliessen, und s den 



