8 A. Fliegner. 



der Lokomotive genügend klein bleibt, um gegenüber den anderen 

 Kräften vernachlässigt werden zu dürfen, und dass sich der Wider- 

 stand am Zughaken der Lokomotive in jedem Augenblicke gleich 

 der Zugkraft einstellt, dass also diese beiden Kräfte ein veränder- 

 liches Kräftepaar bilden. Ist dann h die Höhe des Zughakens 

 über den Triebachsen, so wird das Moment dieses Paares: 



(8) 9^1 = P -p- (cos g? + sin (p p sin n -^ sin 2 (p). 



So lange dieses Moment positiv ist, wirkt es auf Heben des 

 vorderen Teiles der Lokomotive. 



Die beiden anderen gaukelnden Bewegungen sind von der Zug- 

 kraft und dem Zug widerstände ganz unabhängig. 



§ 2. Die Linealpressungen. 



Die gaukelnden Bewegungen der Lokomotiven werden nament- 

 lich hervorgerufen durch die senkrecht zu den Führungslinealen 

 gerichteten Kräfte N', die sich in Gleichung (1) bei Zerlegung des 

 Dampfüberdruckes F am Kreuzkopfe ergeben hatten. Man kann 

 aber mit dem genauen Ausdrucke für N' nicht weiter rechnen^ 

 muss vielmehr auch hier die schon in Gleichung (3) eingeführte 

 Annäherung zulassen. Damit wird: 



(9) N'=P^sm(p. 



In den toten Punkten der Kurbel ändern P und sin (p gleich- 

 zeitig ihr Vorzeichen, wenn man q) von Null bis Sit zählt; iV" 

 ändert also sein Vorzeichen nicht und wirkt bei Fahrt nach 

 vorwärts ununterbrochen nach aufwärts. 



Um die beidseitigen Linealpressungeu zusammensetzen zu 

 können, muss man auch hier den Ausdruck für N' so umformen^ 

 dass q) in jedem Quadranten frisch von Null bis 90° gezählt wird. 

 Das giebt mit den früheren Bezeichnungen zunächst für jede Seite 

 der Lokomotive: 



(10) 



N'j,o -= N\^, = P -^ sin qp, 



iV'oj, = N\j, = P ^ cos cp. 



